Физико-геологические основы полного количественного истолкования гравитационных аномалий Земли

Злавдинов, Латип Злавдинович

Бесплатный автореферат и диссертация по геологии на тему
Физико-геологические основы полного количественного истолкования гравитационных аномалий Земли
ВАК РФ 04.00.12, Геофизические методы поисков и разведки месторождений полезных ископаемых

Автореферат диссертации по теме "Физико-геологические основы полного количественного истолкования гравитационных аномалий Земли"

министерство образования республики казахстан казахский нлционялши технический университет

УДК 550.331+551.241 физико-геологические основы полного количественного

истолкования гравитационных аномалий земли

Специальность 04.00.12-геофизика; геофизические иетоди поисков и разведки ШШ

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание цченой степени доктора геолого-к"Н(!рплогических наук

На правах рукописи

зшлинов латип злавдинович

АЛМЛТИ,Ш4

Работа выполнена в Казахской машина 1ьнои техничаско. уамвгрситете на ка?едре радио/1 геофизики геолого-разведочног факультета.

Научный консультант доктор геолого-иинералогическнх нац: профессор Т.й.йкнвев

йгдимгя организация Институт геологических наук иы. К.Й.Сатпаева НЙН РК

Сзздалыше оппонента :

доктор геолого-минералогических на член-корр. НЙН РК Й.К.Курскеев, доктор'геолого мннералоги^ских ш член-корр. Н(Ш Р!/з. Й.В.Кирвин, доктор геолого-иикералогических и В.З.Ковкин.

Защита состоятся "22 " иеия 1834 г. на заседании специализированного совета Д.14.13.01 пра Казахском национальной техническом университете.

Стаи а 2-х зкз. просиа направлять по адресу : Казахстан, 480013 г. Алчаты, ул,Сатнаеиа,22, геологоразведочный факультет, цчеиови секретари Соколову Л.В. С кассертацией иог'о ознанокнться в библиотеке цниверсш

Йзтореферат разослан "___" мая.. 1994 г.

Ученый секретарь, спецсовета _ л кандидат геолого-миндшик дпцент п? П.6.Соколов.

ОБЯЙЫ ХОРШЕРИСТШ РАБОТЦ

Актуальность работы

В пройяеке колпчестоешшго истолкования наблвдаемого суиаар-ного аномального гравитационного поля Зеилн глашшй задачей яв-' дяотся разделение его ¡:а слагаемые части. Математической основой всех известных способов трансформации поля с этой целью слу-гит частотная фа.ц,грация слспой функции, реализуемая ио всех случаях через осреднение наблидаексго поля. Получаемая при этоя самая низкочастотная часть поля, спответстиувчая максимальнону радиусу осреднения либо макс.чмалышй высоте пересчета поля, обычно и принимается п качество регионального поля местности, относительно которого определится локальные аномалии. Однако, истинный местный фон таких аномалий всегда'не совпадает с нвй-дешшм этими способами уровнем поля, проуидя дла нологительных локальных аномалий «нога ниже, а для отрицательных аномалий «ною выве среднего уровня. В и.ore, разделение суммарного поля выполняется грубо приближенно с бользими -ояибкани как по амплитуде. таи и но форме выделяемых аномалий, не позволявшими достоверное их количественное истолкование. Сиена снака гравитационных аномалий па океане и континенте а редукциях Фая и Баге свидетельствует о том. что региональные аноиол"и Зеили пред-ставляят собой алгебраическую сумку близкочастотных гравитационных эффектов разного знака плотностных структур, распределенных •-, вдоль радиуса Земли. Кроме «■того, известно, что при осреднении поле объемных тел трансформируется в поле фиктивных плоских тел, связанных г. параметрами осреднения, значит, с неизвестными в об-яем случае спойсть.ши. Следовательно.• с гчной стороны, любыми

трансформация«!! невазиоЕНО разделенно регионального суммарного поля на его слагаемая части, а, с другой стороны, количественное истолкование осредненных полей чревато исякиии профянациями дейстнитсльной их природы. ,,

По методк"е автора региональное аномальное i раоитационное поле местности рассчитывается с помочь в соврнменных ЖЧ независи-ио от гравиметрических измерений на основе моделирования глубин-нах региональных структур в зависимости от максиаальких высот местности и глубин океана по закону плитпостного строения твердых зонных тол«, кмьянцску достоверное физико-математическое доказательство. Исключение такого поля из наблюдаемого гравитаци онного аномального поля позволяет выделить местные аномалии, связанные с геологическим строение» верхней Чисти земной кгры, с минииальнкми погрешностями и выполнить их количественное ис- -толкование с достоверными результатами. В этой смысле методика автора оригинальна и не имеет аналогов в мировой практике гравиметрии.

Проблема выяснения природы региональных гравитационных аномалий, связанных с зеркально обращенными плотностними структурами по схеме Эири равновесия земной коры На'основе закона, Архимеда и по формулам взаимосвязи моцностей твердых зелшх толц, установленным автором на основе условия сохранения эллипсоидальной симметрии масс, необходимой для равномерного осепмго врацения планеты с неправильной геометрической формой;- а именно, выяснение естественного пути возникновения таких структур с соответствием горному поднятию прогиба и океанической впадине поднятия мантии является непосредственной проблемог. развития твердых зем ных толч. Как известно, да-'Бсех гипотез развития зонной коры

нет ни одной, которая не противоречила 6а какой-либо гее .оги-ческой закономерности и полностью объясняла бз причинно-следственные свази всех геолого-геофизичсскнх фактов. Полний крах популярной гипотезы глобальной тектлшки плит в сваэи с последними данными космических исследтианий с поыочьв искусственных спутников об ебчеи расширегии Земли и отсутстзии направленных дзиаений континентов (9.Кзри,1931 г.) делает проб^е^у развитна земных толц вообце открытой.

3 данной работе обосновывается термод.'шааический механизм возникноре- ия и развития зеркально обращенных плотностиых стриктур с соответствием глубинных прогиЛов кровли и подоаин верхней толчи наитии инекним горны» поднятиям, а н их окрестности глубинных поднятий мантии внешним впадина«. Такой иеханьзи позволяет без противоречий объяснить все известно зжономерности развития зеиамх талч по стадияа рифтегегшая йаиц-асгровнпя ' дуга-архипелап>ваы снстгиа-аатернк-континемт с соотвчтствув«ии расширением Зекли о целом.

Цель работы

1)6^311 цель работа- это сбобщенне результатов ЗОг-двтних научных исследований автора па разработка и реализации методики пбл-кого количестгенно!о истолкования гравитационных.аноьалий З-мди. При этой реяазтея следующие задачи ; I.1 обоснование общего -закона плотностноги строения твердых зеиных тог.щ (|„)зд«л 2>. 2) обоснование естественного пути возникновения н развития зеркально

о6ра*ешшл пяотностннх структур. т.а. непрерывно действующих тектонически сил раствнкк и свати« сои.иг,: толщ, приводящих К периодической^ возбуЕдеига тераодкиа»пческаго кехакизаа зарождения глубиинил очагов цагми к вцлианических очагов над ни:м (разд.З), 3) обоснование пути развития твердых земных толщ (раздел 4), 4) $;одко-иатеиатг.ческос обоснование причин гравптацн-сшах гшоиалкй (рззд.5), 5) окрснекке условий изменения среднего значения силы тявести расширявшейся Земли и гравитационных анаиалий (разд.6), 6) выяснение своЯтсв гравитационных аномалий в горнах условиях «>. измерения (разд.7), 7) выяснение плотност-иого страенчя земных толй Казахстана 'разд.8), 8) выяснение закономерностей. глубкиних гравитационных аномалий Казахстана (раздел 9), 9) визенекие особенностей развития тектонического плана Казахстана (разд. 10).

Научная новизна ®

В 01днчкв от известной схеми Зйри, основанной на законе Йрхи-аеда, авторов доказана форяулы, вцра»авцие тот «е закон зеркально оСра^еняих по форке' и взаимно компенсированных по аномальной кассе плотностных структур, по условна сохранения во времени постоянна средних плотностей твердых зешшх тол?,т.е. сохранения эллипсоидальной симметрии ыасс, необходимой для равномерного осевого вращения 3ck.hi, несмотря на ее итличкя от эллипсоида в виде океанических впадин и континентов. Впервые обоснован термодинл-кнчс^кий механизм развития твердых' земных толе. Покачано, что-непрерывна действующими в зекннх толпах тектоническими силами, бокового растяаепия пт.дпятий и С9аг;:я масс в прогибах являются наклонные давления, возникавшие в результате разложения давления внеших масс на н?"лошшх плотпостшгх границах, характер-

них для Земли с сакого качала ее зграедения з виде аетеоркткчх скоплен!'!'!. Б гонах вертикально и круто цглублягчихся разрявоз растяг;;эае«и:< зон поднятий мантии cw.sanîcss давление пя глубинные засокотеипературнчс цппсы и воз^цядавтс:) термодинамический механизм магматизма по уравнение Клапеирона-Клзузиуса аз-за снизят« температуры плаог.йния этих масс. Каодй кагяатический прс-посс гриподит к образования горних вогнуто обращенных плотностинх структур а внпукло обращенных структур в их окрестности. 8 соот-30t°.ts:hî с таким механизма. развития -твердых зекннх тол? избыток горних, касс buss уровня иоря равен cy;;ifo недостатков касс прогибов кропяи и подоввы верхней толпа иачтии под ними, а недостаток касси океанской водя равен cymie избытков насс поднятий этих границ относительно нормальных эллипсоидальных уровней, îfa основе таких уравнений касс и формул общего закона нлотиост-ного строения земных толщ разработана и пеализована оригинальная методика полного количественного истолковании наилпдавмих гравитационных аномалий Зеили.

Зачицаекве научнме результат« и полояенил: 1) формулы, зырлгасщие обо'й закон плотностного строения твердых зехпых толц в виде сочетаний зеркально (вогнуто и выпукло i обращенных по форме и взаимно компенсированных по аномальной кассе плотноепшх структур,

t) аетодика расчета региональных зеркально обращенных пяотност-нах структур зекной коры и верхней мантии по закономерностям мак-сиааль ах высот местности и минимальных глубин океана с определенней их грзвитациогчых аномалий, представляоцих в суммарном виде абсолютный фон наблодаемых аномалии в редукции Буге, 3) методика полного количественного истолкования остаточных гра-

пьтационннх аномалий, получаемых исключен;;."« из наОльдасиих аномалий в редукции Буге глубинных фоновых анокодий, вычисленных независимо от них,

4) плотностная модели генной коры к верхней мантии Казахстана,

в виде карт «зогипс поверхностей ннаией толци шейной кори, нерпой, второй и третьей толч верхней наитии с анокалишии структурами относительно нормальных уровней на глубинен 20.25; 35; 210; 420 км и карта глубинных гравитационных ано-иалий, предстаи-ляиаих собой абсслатный фон наблюдаемых аномалий в редукции Буге с отрааенисн их региональных закономерностей и преобладаний доли их численных значений,

5) особенности тектонического плана складчатых структур Казахстана как проявление закономерности последовательного развития структур по разрывный золам поверхности мантии н соответствия с .термодинамическим механизмом развития земных толш.

Практнчесиоа значение Способ независимого расчета глубинных гравитационных аномалий, предетавляаадх собой местный уровень поля, позволяет выделить аномалии, связанный с геологическим строением верхней части земной коры, без искажений, ilo методика автора достоверно устанавливается плотностное строение земных толц до глубинного уровня 420 км. Свидетельство» этому слуаит подтвервдение данных о глубине мантии только по монографии-артора по высокогорному Памиру через 7 лет независимыми сейсмическими исследованиями. Методика полного количественного, истолкования гравитационных аномалии позволяет достоверно установить закономерности

геолого-плотностного строения верхней части земной коры в лвбон

- i ^

районе, значит, повысить ?<5фй.чтивность геолого-поьскомх работ.

- " /В

8 зыделенкых по результатам истолковишя гравитационних лноиа-лиЯ Кахахстана нсфтеперспективних структурных зонах как 9стс!)т-ские, ЙосточноТургайская в монографии автора /5/ (стр.98-100) в последугспон открнты нефтяные ис-лороздеиия (бцзачинские, 9ст-вртские, йгно-Уашыялакские, :1!зно-Тургайские ). Установленный авторов гермэдипаанчески/Г каханизи развития зеи-них толщ позволяет достоверно выяснить закономерности исторического развития и геологического строения регионов, следовательно, повысить эффективность геологических работ; При учете Сизики рудообразоваиия в зеиной «ope по автору эффективными станут поиски иесторсгденвй пслезкиХ ископаемых. Выяснение рас-пределен«! наклонных давлений по плотностпыа границам геологиг чееккх образоианий, рассчитываемых по методика автора, облегчит прогнозировании разрузятйлышх зеаг.зтрясениЯ.

Апробации работы . ■

На методике автора оыяа истолкованы ручпныи сппсибаии rpaorj-кетричсские иатериала по всей территории Казахятана по состояния изученности на 11/0-73 года и об'ий^аицее результаты были спуйлккспз.ч.ч в аоногрдфии автора /5/. Настяж джп.'гю по этой . книге об 1'змрнении мгцностн зеиной koçîb от 40 ка пол Ферганской вкайинзй до 80 кы под зиелкогорнаи ifafjHpos, пилучишше э il1?Р. Году, подтверждены через ? ¿ат сейсаическазй даннша по профита Тянь-Вань-!!аиир-Карак»оуа-Гпаадан (s.Советская геология, номер 1, Ш9г., В.в.белоусов и др.). покаэаззихи глубину залега-аиа границы Йоха саотзатстягмт от 40 до 79 ки.

Карты глубинного строечия зонной иоры Казахстана по атой книге приняты за основу карт врезок Уектоннческой карты области палеозойских складчатостей Казахстана и сипредельннх территорий.

изданная р 1280 гаду Министерство»! геологии. Академией наук Каз. ССР п ИГй ик.И,В.Ломоносова Сглавние редактора П.Й.Абдцлнн, В.Й. Зайцев). Материала райоти докладывались в последуицсм на:

1) 11) Всесосзной вколг-сеиинаре "Теория и практика геологической интерпретации гравитационных и магнитных аиоиалии;чнлкатм,13и-1г.),

2) ХиИ-научно-техничесной конезренцни Ш!С, носБЯЕ.ешюй 50-летип КазПТИ пи. В .Ц.Пекина ($лкаты,191Нг.),

3) Всесосзнцц савещании"Уоделкрсвание геологических структур на основе геологе-*аофизичееккх дашшх'ЧДнепропетровск,1980 г.),

4) Республиканской »коле передового опыта "Осповниа направления геофизкЧЕСНлл работ в рудных районах Казахстана" (йлкаты,19НЗг.),

5) Х1К "сееоазнои сеицяаре им.Д.Г.У ¡енского "Теория и практика геологической интерпретации гравитационны;. и кагнитних аномалий" (йлкаты, 1950 г.). -

Публикации

По течо работа автором опубликованы 2? научных статей и одна монография (И печ.л.) по приводкиоцу списку.

. Объев и структура работы

Работа содервит 213 страниц навкнописи текста, в ток числе 11 рисунков, 1 таблица, список литература, и с -поит из введения, '0 разделен и заю.йчения.

КРЯТКОК СОЯКР1:^'!Е РПЕ'ЛУ

Во введгглн -мдотип »»д таушоги аачдеикя по рчскратвя со-дерзтеия тег.», рггзтп осшзш.чх !5:>"0.м* и ллкпг.гги структура

построения д»ш«сЯ р-.Огчч.

В роздали I руси-от.'-ш „ з иг.тгичсскщ испгят» 10 осасвпях (^■ьепткупах ¿актов ч ;газс:»:»#, гл;с пра.'акчз^лая равномерность осеиого рг^г.т'я ся -тллкгспипа.^ийсть, осад-

коит;сяле:г.!<:, пс?:,сд::ч-!окрс ::е!1'.мэтсс:.«»>,!1а?.^ьайе;нке сила (1.2) 3-1!:1г:*е!Г.:а и с»-зтя.-1 зезних тзлц, рясзлрзние д:><1 океан«, шмнз-мияа-з заво!т<ер»?''стч гразитзци'ЛН'НХ аяо'-алкР и к ?менетю нежности зенкз-.; кзоа, расялреппе Зсмги с игяоа,. излечение ярячкн-чо-слидственной свя;)И которых позвол!»ги автору реьить необходимые н'^чгиг ладами.

В разделе 2 дается '¡иэкко-иате^атическсе обоснование закона пяотиостного строения твердых з^ипнх толг;. Из физики известно, что для сохранения постоянной углиаей скорости осевого враде-И1!Я твердых тел необходимо и достаточно одновременное равенство нуяз центробегнах «о*ентоп инерний относительно оси I яразот ен[ гапчихся в виде интегралов по масс:- произведений координат хг.уг. Наилучгпм условием для этого является алчи, соидальиая сиккитрка массы тела в видо однородного по плотности или слоистого, но с 3;ч.10р0д!шкн по плотности слойки, двухосного эллипсоида. Земля зе, не им"Я праничьиуп гсметрическуя фирму, в геологическом масатабе врек;ш: практкчегки сохраняла равномерность гпосго осевого празепля так. чтя ндсиотря мл периодическое япз-микнгн'гчша и исчезновение на ней в разных местах горных систем тина Тань-Ыань-Гкмл.ми, г-мяо вткокняя пдогрессгшое развитие

органической зюш от спиропого состояния до соирекешшх растений, siiBOTtiu^ и-человека. О противной случаи, не только кизнь, но и горы не возникали бы на ней, все истиралась бы в пыль код действием силы иперц и при резких изменениях,скорости вращения планеты. Такой результат возионеи бил только щч одной условии, если при развитии земных толщ необходимая для сохрангмил постоян-• ного значенья угловой скорости вращения планеты з-липсоидальная симметрия масс се толд не нарувалась. Этии условней ijo:cr быть только сохранение постоянных значений средпеиитегральных плотностей (ьо) земных толщ, т.е. для впроделенных интервалов (Пг) радиуса планета вйпалня. ось условие : Пг

ьо = С ( ь(г) dr ) / 1)г = const, (2.4)

где ь(г) - функция плотности Земли вдоль радиуса г (номера формул по работе сохранены здесь). Расписывая данное интегральное уравнение в виде системы ¡лгебраических уравнений при обцей мощности толцн Ни = Dr, состоящей из н - слоев с мощностями tlr -hl(x.y), и средними плотностями bi - ь(г1), находим ибцее реве-ние такой систем в виде выражений мочностей^псследнего. (и) и предпоследнего (n-i) снизу слоев через мощности остальных верхних слоев hk(x,y) : •

п-2

hnKx.y) - (ьп-ьо) Но Аьп-ьп1) - S (ьп-ькГШх,у) /(ьп-ьп1),

/ ('¿Л)

hn(x,y) г (ьо-ьп1) Но Льп-1>|»<Г + S (ы>1-ьк) hk(x.i) /(ьп-ьп1).

' . . • "/ к;л "* * /

--ФорнЯлы"(2.6) сохраняют свои обцие свойства при п - 3. Аиализи руя их при п-3, увидаемся в том, что они (шрамит о(щйй закол плотчостного строения твердых земных толц, а именно, если при

лпбих перераспределениях масс внутри толщи с но^ностьв (ао) образуется зеркально (вогнуто и шшукло) обращенные по фярые и взаимно коиненсировашше по аномальной кассе плоп.'остешй структура, то средняя плотность (ьо) толг;и (Па) остается нсизиониой. Условие численного равенства аном?лышх масс структур при обозначении второго члона второй формулу (¿.5) через БЬЖх.у) иьеет вид :

0Ь2(х,у) (ьЗ-ь2) = Шх.у) (ь2-ь!>, (2.?)

где ь1, ь2, ь? -средние плотности слоер сапрху вниз, 0Ь2(х,у) -амплитуды верхнзй и глубинно*. ллотнастннч структур относительно уровней нормальных мощностей слоев, зарлгаевнх пер -вшш члчнааи формул (2.6) при п-3, 0 записанном виде ооркули (2.6), (2.7) отракиат принципиально известнее шштпостнае строена: слоев о пределах нормальной ноздпсти земной кррн онРана, если придавать сивел ь1,ь2,ьЗ или '¡»к,ьп1,ьп плотностей воды, зекной коры и мантии, ЬКх.у) или Ши.у) ио^ностя яодн,0Ь2(х,у; амплитуды поднятия аан>(гя над нораальнин уровнен Ьпп. Е сакон деле,'при увеличении Ьк(х,у) косность зеиной кора ЬчКх.у) уиекьааетса , а амплитуда поднятия мантии Ьп(х.у) увеличивается,, Если изменить знак ЬкСк.у) или Шх.у) на минус, то она приобретает скасл высоты местности ч формула (2.6) отразавт известн„л законоиерностъ возрастания шцииитн зеиной норы с уье-

лкченнеи высот Ьк(х,у), Следовательно, зтн формулы отрляаят ре альнуи закономерность изменения мощности земной коры па профиля океан-континент. Чтобы считать зга* закон объективные, необходимо зняскить его универсальность для всего объека пллнеть. Для этого л известной по теории поля форкуле Гаусса напряген-ность паля под кнтзпшоа представ,-шеи в виде сукыы нариаамтй и гухмаоной аномально? его частей, и и.» .су планеты также г» виде

суп,:! eo 4üctb¿, cooriíf. rct;,;i;..:;,í\ stü:- nu.aa Поскольку норгиль-Ii20 вале no rcûpm Ctoanr, oi> еднмизч«ок опредолзмш cttsí.iuro I:зла рзцнз ;титг.ít¡tj..íCky поля, однолич-п! опредегаемоау срсдьей плотности ü.uiísíu, тл век ce traerá p «ни» кассе, соотьет-стйОЗДРб норс'гльд: ¡i чает в этого не;.-;. Ся.'декатьльва, палучаеи дза равенства :

Siiü = .U. U S U¿a dn - С, (2.10)

т.е. сцдоа аномальна» ..асе Sei: и о нее* сбивке плонети к поток сук-LS¡mi;rо ансьальаого ноли SDza через коркзльнул уревашгук поверхность (р) ccpToercTiieiiSU pöüua пула. Нгрвес равенство (¡МО) co3uo«:j¡o тол1-но при ооразоъанш. по всей ойъеко планеты зеркальна oöpauüHitux структур с'взокяко ксмн&нг.иросапнвчн анзиалмшии '.искам:; по условна (2.7). f¡ второе уравнения í¿.10) является елвдтакеа первого, есля cyi;i.'af;:;;;ä гсгочник равен пула, го « коток его пь-rí: paôcti пмдп'. Одиаг.о, ato иитигрлл по всей уроеен-imft поверхности плапет.ч. Чтооа ен равнялся nyj.s¡, квсоздцеко ¡п-

l.:!4íi; сг.язк йиокя,пь:ш.ч ü3cc v, по латерг.ли, псд' :'л'зй их шя2и

(2.?) по еейтыгал:. 1) само у деле, от.чьентел.ля ид.чого корка.-». • кс: о зллйпсоид.'-^ьного урози« на глуь.ше, равной средня!, ион-псетв зезиг.?. «еры, пооерхность уантик чо совреквнныа дашши R согласии заколу (И.б) образует поло»«телышй рельеф под оке-аигпч к отршатсдыш* рельеф иод континента»!*. Lc-чи оьэзиа'шть аанлнт^дУ поднятия мантии !'!Кх,у) я прпгниз ее Dh3(x.v), тг; анязальные рчотпости талия структур окл.чгмвтеа разинии, пог-кояьку иоднггис кантик под очеанаик рааюмгаатся в пределах портальной но^кссти земной нори и создаст из&иток касса относительно средних плотностей нет се слиеи, оируиочих его, ил«

1 'i

чти та яз i .«-na огпосйгйльпо еосдяэй «лэг:мста (ьо) пораальня* . ксщнастч 3chh3íi кары íín, а под континента;."! г.рогкба ¡.'¡знтки ска-sasat! гсч им за проделана порйалимй нсгностм зешюй »оря и «s~ достаток ял ¡.питаости создаятса только рззностьз сра; зй плотности ьЗ 1п»бч?й Cíi TO.Tí.! и а .-тли ь}, окрузакгсй зги tiptmfw. Нечто»!;i сазеггспм* япдойк«^ (2.7), яепп энд :

'bí-bJ) П!Г.5;х.у ) (nl-bo) ШКх.у). (2.И)

¡Jpm'o. п уче точ того, '<тэ ыояадь oran чип принпрно в 2.5 раза болбяй р.гоздзя c»iw, тс?кнс равенства C2.ll) еозмь '.ли толь от для пунктов с чиелкнно рлвнычк высотам» суяи и глубшмии океанов, поскольку седмагг,;«« аноаальиив масси планета г> области океанов и с;;я:! не равны. Члкии образок, уравнения (Л.8), (2.7),(2.i-) покччаьзяг, wt зеркпяытя обрзчвнноеть плотиостинх структур апиверсалыы для всего объега рязпеяерко вра'чагвяхея ляанвт, eso-довательнз, они ирису*;! не только для земной корн, как по схеис 3¡lp¡í, соитрнгстнугкчй гчдкг 'у состоянии мантии, но и для всех толд твердой мантии по (2.6).

С разделу 3 обосновывается физика естественного возникновения и разлития зеркально обрэдзшшх пяотиогтннк структур. Совреязнпне океанический и континентальный типы земной коры предеT-ib.nsoT собой два предпльннх вида глобальных зеркально ой-раяешшх структур : 1) шие/кло ooneremroft фории с соогясгствйси океанический впадине поднятия поверхности мантии над уровнем нормальной иоиности земной кори, '¿) вогнуто обращенной Форш с ссотвотстги-м кэдг-шеямяьиих поднятий еиве уровня коря прогибе« :;t4;"[!X'i'H;í¡! и.чнпш нкуо г'¡го se глубинного ¡¡ровна. Сочетание двух тмвчв глиОап-чмх структур ячлпется результатом ивнреривне-с: itn;nioi\n'r:i:Hvi'. р-пннтии егдоп:;.iiu\ иерналыю обрапеппчх crp^t-

i'j

тур за иа: игториэ рбзвиткя самой Ни сииреч'шпиы р.алти

а сОлаг.гч океши с гощюстьи йоды 5-С км поверхность иантки залегает на глубинах около 10 ни с нггрзгениеы в Оарегоька линия»1 яо 32 к и и далее по С0-9О т: под шгимгпрпя*». Иглч ндкльиа граныр! гаптнп и пределах онтчга г.зпенивтпв от н^гл г,о 10 гра -дусой ч от перших единиц в прг'цжапнх зонах вогрлпт.1? т ди-сятков градусов у иоднсаий аасок-'-орнй. В наадвЛ намой-

ной под утл«? Га) >: 1 оризлнту границ!; м.штич в^ртгиальчое дарение 0 1.1!рхичх глеев огьш»« коры рзэллгаете^ на зь-: мчилоинх'! нроетрл : перпендикцлйрнуи С нормальную Он и п^иляель;^-*! сательнуя) Лк ¡с этой границ»? :

0п ■= 0 со.ч(а№ = I) ¡-1/1'а) и - ь д Н, (3.1)

где в - ускорснко свободного падзиря (1Шп,.лгз|:«»ос7ь счла тчесстк ). ь, Н -срсднпя плотность и кокиосгь верхних слозв. Нсомальнок даглшпю сякиакт со пезх сторон поднятие «мнтии к ¿то центру тяессти, начиная от уровня рписикапьчпгс со ногриссшы. В роэультато этого наиболее гшпуклая частъ ногеручостч ьч'кт/и по линии каимеиызих анзених нагрузок, т.е. «ачеималььнх. глубин онвана, оказка^йтса в условиях непрерывного 5с:;оу;>п> гаст^гонкя, действующего е гоплогическои наевтобе времзни. Р. касотслмч,« давление но с:)озй сути -по наклонно действугдач стшнср а я сила, эаставлагт^ап пчрхние слои, как н&грузку ч ислоу. скольшш. ви-.«з по склону ¡шхяония}! границ« твердых тег. /¡ейсгпчп не !Ч: лрзшчш и глинистие слон п горних условиях известно псем П в угястад океана но;. дяйстп'оч такого наклонного давяенил иг», псын-тк коря иоп^ернвн') растягивается и боковые сторонч от линии ылк^ич.-.лыю -го поднятия яангил.т.с. по той а о линии наибольших глцоич он р.-<и<1

средней пяотг.остч океанической зенппй пор« Р.ИОО иг/куц .к,

хог,;ш(;Тй о (ш, 8=3.3 :t/c*c я угла паклшш понсрлшсти »/антка 10 гравцсов а с дочти: ныышшсго дапл. ша П': -23 анддшюо й/яо.а. В ta is вреич известно, «¡то и&всшздпна яоацс*иая прочности са-уах -»зердох оецесть иа разрив 1>е правнзает i00 .j:i;¡.ihc:¡o¡> Н/т.в. Если учесть та, что океаническая свана« «ара, и.юлкчтачсь от 3 п'л а областч глубокого о к ¡на до 35 км и rrpiiipesaax'зонах, создает едаауь нагпуьку на й<штив, станет соаерзакко .тГеиидноЛ зоз-;jSH!ii<cTb ксаенташюго разрыла под действии ыклшшх давлений (ЗЛ ) как зетей ясри, так я псоерхностк изатин па аншш «a.scii-калъких гд$кк QKSiva. 6 ссарзиешглХ иооаиях, ясно, та::не раз-риз» имзпт глобальнее пгитазеиности в записиаос-. а от разиерои екла."сз a íi¡i;ü! Розовая нагрузок в радэ контяненток. /!ос;:ольк!] под хоятинвкташ и оетровакл ¡мятая образует col в«тстисн::о гло-С.иыгье я докиышс ирогчЗц, то кл*ло:>я«з дззлзния PÍ:, деАсгяу-пздее «низ по склокаи тлк;м яригабоэ. создает длл aesft земнгй паси «а условия !ïcnî>epfi0i(0'-0 ÊufiCDora с,.'а7.м. Хотя вещества нч статье осазязаяг Йпльра*. сопротязлеиме, те-j из ксиеэ аз-аа ог-рзвачсппсои ьа прочности v. ивоградачеанзет» дрситаня ос.авах ашай во вроыьви, сяси зимюЯ кц>ч с-.чаалтся ц .-.»ладиа, лбра-ropcfn-rp-igsacsKÇ crpus'rKP», с личеЛках золах ерш ос гфо-rsöas Й31ИПВ иаъх'шгтся в n.-;is горнах храСтов, а глубакьve чр!1пгг.л;.к4гскмз Ufsca гл.'.аургастся 'шетичкезд iwdsjmi'u с «ti-рочпенаез ост-гсчахса.на нес ta г.ацестч посла ззтпердгциз. Тгкик сОрлззн, з со«рс.й£ииси видо сслэтзайв »-лобаяьанй типов эер-валым оЗрзз-'Кпга пгзтяогтнюс структур ппедгтаваяет ссбаД сича-«шю з-(!!'Мю:гер;ш ;ткй глональяого ¡»«.досдвдеес*! бокопад р.тл-.j- ' asH.nl а области a.teaaoo и бок¡jdüx isaruft в области ктч-t^usmoo , к C!.vr»0303, из»ре»&я»о действуем на сэаи зеапзо тад«н с cosí-

..«ггстввздпл; ш.дсhvííí'cí: u.-, неоднородный ьб0*5,1132 ^ефархшдек. В Зяьдк с зссэтмеккек r£U<iiMtu v-i.j-r us -аг.ька ju«.

BPp«n¡rx голц, но к веч' cía. du cobpcüíüül'»'

на räflShuu 100 г. к о hs tu • ¡iroji;» 'от í3(>0 градусов. Псс-j.-irbKS,' fBSrXTBá камни нд ходят: к твердоь кристаллически;; coc-¡ тогака, то их тоапсратурд плгвлеииа бь.ъве гойстзенний таниера-турц, fi она, и вкмс пграиетра веществ, как кзсестна к; окзкии. сзшшосвязаиа с давление*, сост«\сляет с нки определенной терво-дянааичсскос условие сузсствосашг! веществ в твердом или яил.;ои состошш. Ири разриве верхних т'о;« давление на глубинные иассн Вкенькаотся на UD по ствврз вертикального разрииа пропориаоиаАь -- на его глубине ироишшакскня ПН :

¡ÍD = bv у Dit, . (3.2)

bv - средни плятметь разорванной части ийрхимк тплц. Ири этой согласно уравнении Клапейрона-ллацзиуса произойдет снагсние на , ЦТ тй'кпоратурц 1 плавясн.ч.1 глабиаиах иссс строго по вертикали через течку ваксима Schüfe ьроиякновеная разряв.ч :

Uf/'r = uv l!D/r;\ Cj.3)

гдо uv увеличение c5'„eua вечвс*ь iipv, n.s.iKsei.ab, rp -тсплата их .пдавдиниа. Поскольку давление видоих toa* не ограничено па кре-кеви, to B63pöcrdi;ae ьгливлрниа йй ¡^зравпв, величин IПК

UT t<iKS6 не всеет сгрогичеиия пока рачрыз ий достшт.>;т Максимах. -ной глуСк'ни погружения кзгпш но« ессикогирьй«:»». Пито«!/ ьастцпа-ет койсн. , когда па rayJ.uta.;, ги суце.стьцат uu"o.ti*c

тзрка?Дг.'1иич-)ский усяозиз, температура рдгвл:;;»я sttKctv c¿r:¡v-. -по <3.3 1 йонйЗйтья HriáiB f.к иоРств'лчмй твыгр.-тури, riojs laivapcn oa¿ ийхсдиязс! о Т1««рдоя виде. Зк;т.«, на тек« г лубин.-х одр*. paoíííüaii csçet.-1 ла ь.гп-.цт шншитьси. здад'иодгг i либкшше оч-тгн

ÍS

йвг»н. Они бидут располагаться строго под зоной вертикальных ¡изрыааз, появлявшихся при сичлетричпости :?окочых нагрузок . Под круто наклонными рлзг'/яаии, позникаг"<ини в условиях нгсии-кетричиих нагрузок, гДубинине очаги иагчп зародятся со смсцеяи-эм но ¡гг наклону, обычно направленному в сторону больпкх нагрузок. При резкой асимметрии нагрузок лазникасцие пологий разрнзы, очаяилно, ба.тьеого углаопския в «лития не могут ичзть я на обеспечат ¡:еобход,,«ог"о аффекта по уравнении (3.3), значит, зарождения глубгнного очага аагин. Такие пологие разрыву, наклонные я сторону крутых прогибов каптпи, приводят к образования океанических желобов п результате скольаеиия наклонных в эту яе сторону блоков иант.чи по плоскостям самих зз разрывов под действием наклонил»: давлений 0к с возбуждением блокопнх даизенкй з горной зона и перерабатнраниеа своих пнаинх частей в прогибе ман-тки в снсоких тераодиначичсских условиях.

Расплазление глубинных веществ в условиях поля силы тягости Земли сопровождается одновременной дифференциацией расплава на легкие л тяжелые части. Код действием силы объемного расширения веществ при плавлении легкая часть магмы устранится вверх по лап-раг"чниа иаиааньгзго давления и, подплг. ляа на своей пути верхние массы, будет двигаться к створу вертикального разрыва или к вертикальной линии ааксикалыи.го проникновения вглубь круто наклонного внеси-, го разрыва.[(о достижения полости разрыва кагиой, из-за В..ЗНИКЗЯ10 при ттоы з^Ч'кта екгозного до глубинного очага магыы разрыва, в нР'.ледне* усипитса процесс ыагкообразованил, а во пнедичй части разрыва, из-зя расплавления в его зоне насс. имевших низкие зн<у...кия температуря нлавл< зия, под действием поднявшейся ¿агин, с-пчитг-з еулканичегкий очаг с "зверкением

1.9

rfaraii и образованней вулканической гори,т.е. с образованием структур :.¡ . :iíu,'i кори. В случае наклонных разрннов, из-за больной вероятности их закупоривания инпщзквнмьи аильными образованиями, вулканические очаги слогатея на ирозме нишей их части с вулкаиич-ткики извераенияии по вертикал;! от такого уровня,т.е. о зене, сьеценной по наклону разрывов от их внезней линии, что фактически н наблодается в болышкетпе вулканич -ititx зон остря ■ сов, полуостровов и вдоль Серегових Линий континенте". Б результате такого процесса сааи очаги ыагк представят собой прогибы по границе ыасс.неохаачемшх плавлением, как у поверхности ыантии под вулии.шческики горами, так и на уровне глубинных очагов под ними. Средние плотности новообразовавцихся пасс заг^лнивздх эти прогибы, будут ыеньвиаи, чей ,;о возникновения здесь магнн, и равный« средней плотности касс над соответстиуе-вигш уровнями появление очагов иагн по радиусу Земли. Но форме такие прогибы и сочетании с внеиники вулканическими поднятиями над пиан составят вогну/о обращенный тип нлотностннх структур, а их окрестности автоматически оказываются выпукло обращенный типом структур по вертикали согласно (2.6). Характерно при этпц то,что структуры, возникавшие по кровле й "подоиве верхней тол»?и мантии, прямо повторявтея по форме и обратны форшш внекних структур, так что избыток горной массы, очевидно, численно равен сумме недостатков масс в прогибах по кповле и иодоаве верхней толци иантии, соответственно, недостаток массы внешних впадин в окрестности гор, например океанической воды равен сумме избытков масс поднятий кровЛи и подоввы ее над нормальными урпн нями. В таком случае в равенстве (2,7) глчбимная аномальная маг сэ (левая часть) придстаеигся в виде указанных с.)>»ы. Однако,

зеркально ойрадешше структура образуется и на более глубинных уровнях кантин, где вследствие уаеньаения давления идоль внешних разрывов сниаенне температура плавления согласно СЗ.З) ниже собственной тенлературн зекеств еще возиояно. На такси уровне, если в очаге каг«н обра^ует^я ..роп:"5 тайге по границе неохваченных плавлением масс, та ьыпе над кии по мере потери знер-1 ни подниаапвейся ыагмей а конце процесса йозш:..ает полозитель-наа структура в результате перекристаллизации нестнах масс с • добавлении приои»вей снизу иассг сдедозательпо, с повнвенпса средней плотности ее над плотппетьк онружаьзей среди. Позгиыу под прогибоы I ]дожвн верхней тол^и наитии окаьетса обратное с чу по Опрме поднятие плотна;; пасс. Поскольку весь комплекс таких структур в створе одного смогшего разрыва возникает благодаря одной и той ае величине снижения давления по (З.П), то очевидна их взаимосвязанноегь по апокильпи!-: «ассаи в спашетс тшш с равенством (2.7), По нерй затвердевания и ррнсгалгазацяи глубин -них касс равновесие давлений всех ьозш'кпих структур установятся по законам упругой дзосраации твердых тел. По соагш ная-лошшы грг;н::ца'< аа,;т:и. в возни-гаих ее прогибах начнут действовать каменные давления (3.1). Слои начальной зекной корн я верхней толци чантии в таких прогибах окагутся в условиях ооковкх екзтий и;:. Поскольку эти етруктури появились на аесте наиболо ' вкпуклой части поверхности нантии, то ддлььейэсе развитие данной зона зависит от соотиоаения величин наклонных давденай (3.1) внутри новой зоны прогибов и за их пределами,'г-е они продоляа-шт создавать обцее боковое растязение по вкезним клана* иантяи. ргли пплччшш тзрих внпйних растяазний будут больше паклиши-ч давлений Пк внутри прогибов, действующих как боковые сжати;;, та

?Л

разрывы по зоне прогибав каптии возобновятся со ссеии поело,V-ствияии аагио- к структурообразоьания. В результате прогиби будут углубляться, вояность зкииой коры увеличиваться. Такой процесс закончится только с преобладанием во .кей зоне прогибов боковых сь'атий ь вступлением ее и стадии развития наземной горпи-елладчатой области. Г; развитие ион начальных растяжений переместится в соседние района, где поверхность иаити.1 пкаветгл; наиболее выгнутой и - де, следовательно, возникает «»пая горно-складчатая зона. Вот естественный путь непрерывного и периодического развития зе .¡ой норн с зеркальна обрацкшшии плоткостныьи струи -турами чо предельных современных размеров. Как вириц, механизм заравдення земной коры связан с нарувеши ! терилдинздическик ус -ловкй вэрхней еантни вследствие неравномерных бис-яних ее нагрузок. Влияние таких нарувиний повет не сказаться четко на равпа-весив всей ыантиц. особенно и ее современной состоянии с коциым развитием да глубины 2900 км в виде хесткого каркаса Земли, к тецц не уравнойеь'сш'ого на закону Лрх.шеда на видком ее ядрЪ. Это в основном связано, как увидим дальас. с ухоиьгеии&к акшш-тцды зеркально обращенных структур при увеличении глубина их залегания и плотностей, значит, с уменькекиек углов наклона гравии и величин касательно давлений.

При таком условии возникает особый вопрос « причине сокранеикя огненно 1идкого ядра Зевли икешш на ¡риксипуеапы в настоящее вреаа интервала глубин 2Я00-5000 1«. Злликсоидалыюсть саиои Зеыли и оа поли силы тягести с максимумом из полисах и кннимукпь па зкзатору обусловливает меридианадьное растякнние (3 5) зешш? толд с какскнуиак ни экватору. Используя графиня плотности и силы плести вдоль радиуса иодеии-й Земля Гцтенберга-буллена, рап-

считаны величина таких растяаений вдоль радиуса Зенли. При это* учтено, что график силы тясестн ииеет почта пряуолннейннй характер от глубина 5100 кн до центра, от 5100 до 2903 км повизаетса о виде плавной кривой и далее до повег'ности Зеили имеет почта постоянное значение около (0 а/с-*с. Это означает, что внутреннее твердое ядро ее с радиусом 1270 ка имеет почти варовуа Форму, переходяаща постепенно в яллнпсоидалькуэ фориу на уровне глубины 2300 ка, и у! ! устанаБИвгаяся оораа твердого каркаса мантии обусловливает почти постоянное значение внутреннего поля. Следовательно, коэффициента сяатия Звали и Нлеро в формуле сила тяиести тайге постоянны до глубины 2300 км и плавно уиеньзавт-ся до нуля на глубине 5100 км. Пр-' таких условиях рассчитанное аерндиакаль-те растязение оказалось имеет максимум как раз на чтервале глубин 2ЭОО-ЭООО км, превосходящий ваксимальнуа прочность ае^еств на разрыв более, чем в 2.7 раза. Следовательно, по принципу (3.3) на гтои интервале глубин нет условий для существования твердых слоев, они моментально разрнваптся в зоне экватора и сниаение давления постоянно генерирует появление магии на уровне глубины 5000 км, которая, поднимаясь вверх, расплавляет их. Поскольку под полисами масса тявелее в либом случае и дол.'.ня погруааться, то существование в лидком ядре Зем-ч объемных конвективных течений, поднимавшихся снизу в экваториальной зине, с верхним потоком к полисам, погруаением у полисов и ниа-ним течением обратно к экватору, становится соверменно очевидным. Таким образом, ссобеннготи внутреннего поля си"а тяжести Земли, благодаря которым созямтс? :ртические мрпидианальные растяхения внутренних толч по экватору п пределах глуоин 29005000 км, позволяют обосновать не только причину существования

няошю на этом интервале огненно жидкого ядра Земли, но 1! постоянные конвективные течения в нем, так необходимые по современным напштогидридкиаийчгск'гш исследования;; возбуждения пи 1льно-го магнитного поля Земли /24/.

В разделе 4 "Физика развития земных толц" рассмотрено на основе терыодинааического механизма развитие зекных толщ не стадиям : рифтогениая зона-островная дуга-архипелаговля снстена-аатерИк-конти' шт. с непременный раеяирениеы объема Земли и отраженной осех известных геологс-геофмзических закономерностей без противоречий. Причиной возникновения наклонных давлений (2.1) как тектонических сия растяяения и сжатия земных тога является их неоднородная дефоркан.ия под неравномерной внеипен нагрузкой в соответствии с соеренешшн представлением о происхождении планет в результате метеорит!,зго скопления тел под действием гравитационного взаимодействия космических масс вокруг Солнца. Начальная стадия развития, земной коры отличалась хаотичным распределением внесших нагрузок метеоритных масс и вулканических горных цепей, позшшпих в зависимости от таких нагрузок. Орогенная стадия развития земной коры, в рифтогенной зоне обусловливается поднятием глубинной магмы! Посторогенная стадия ее уа вития происходит в условиях боковых сжатий наклонных давлений по склонам прогибов мантии. При этом в аь, хней ее части усиливается образование складок, гпрсо-грабоновчх структур. Кристаллические гзссы 1Н 'ней части Ценной корн и верхней толяи мантии подвергается в зоне ее прогиба частичному плапле"ив с внедрением в земную кору к'":лых м;гы и образованней глубинного клина высокоточных веществ, врез<".а«егося вглубь, ('ост I ор ослабевает по мере преорацени." зеышй к!>рн гор, в жесткуо глыбу, способную

2 а

сопротивляться йокззин снатияа наклонных давлений, и достиасякя высокопрочным к..иной более прочного упора. Далее преобладают денудационные процессы. По нерз денудации гор а сниаения их давление высокопрочный клин распадается, его дифференциаты и ск»ль-генне наклонных блоков мантия с краевых зон прогибов восстанаи-ливаят прежний состав всцестн в ег прогибах,т,п. по мере снизе-ния мгсот гор происходит вы.юлааивание прогиба ыантии, как это и наблвдаетсд в современных платформа*. От на"'па развития рифта да наступления платформенной стадии вся эта зона является сейсмоактивной. Распределение очагов землетрясений по краезыа наклонным разрывам прогиба нантии и в освой его зоне вдоль вразавце-гося вглубь кчина с уиеньвониви разрывов в прогибах из-за частичного плавления.масс и усилением их на поднятиях создает известно закономерность зоны Б<;ньофа.

Появление сиседник островных дуг с узким Средиземноморьем иехду ними является каилучаим физическим цеж.зиен для развития здесь классической геосинклинали с пзв»с:нмки ее стадиями. Вулканический процесс в осевом разрыва крутого поднятая мантии полнастьа переплавит это подня* е с прекращением действия наклонных давлений. Поэтому вся эта зона накопления ефиелитовой формация остывает до уровня глубинь-х очагов магма и прогио'ается за счет умекьгения объема пейеств с интенсивная осадконаког.менива. /|аз-ленке осадков способствует возобновления старых к шишлеиив новых наклонная разривоз мантии в краевые зонах остроскых дуг. Углубление таких разрывов, направленных навстречу друг другу под геосинклиналь», возобновит по (3.3) глубинные оча"и иаи. Новый магматический процесс с интенсивной дифференциацией кагиы чод значительной мощноегьп земной корн приведет в образований гон-

¿5

ко-складчатой зоны с сочлзнвниеа бшшик осровних дуг и созда-кяев материка. Б дальнсАяеы такой цатернк играет роль срединного изссива для новых : стройных дуг, возникавших в зависимости от его нанрузки, значит, его формы. Сочленение такиа ве путем двух материков приводит к появлении континента. Возникновение крупных континентов создает условия планетарного распределения наклонных давлений по склонам мантии, аналогичные современному периоду, с длительным развитием глобально протяненних рифтогешшх зон по линиям максима-мшх поднятий мантич. Каадкй магматический процесс б чих приводит к нарачиванив определенно' секции верхней толчи мантии и земной кори в зоне их бывшего разрчва.

Б сумме такие секции по всей поверхности Земли составляют ебцее наращивание периметра вневнвго твердого каркаса ее с увеличением внутреннего объема и расвирением внутренние масс,т.е. с прираще-гчам среднего радиуса всей Земли. Такой процесс сспровог^аетсв синхронна^ сугениси горно-склодчатых зон за счет образования, складок длоев к горсто-грабенавых структур под непрерывным боковик снаткеи наклошшх давлений. Поэтому наблвдасиое расвире-ние дна о::еанов на 0!. обусловлено ппирацением периыетра Земли за счет увеличения среднегс ее радиуса на (Ш и суЕениеи поперечных разкеров гсрко-складчаткх зон на с!1 : П1 = с!й + (1!. (4.1). Вдоль протане лш зон разрывов наитии одновременное развитие иагкаткзма невозможно из-за нсабсолятно^ ид..ародностй'1гантии и асикметинчнасти ее нагрузок. Поэтому вулканизм вдоль них происходит точечно лнои в в"чя кусочных отшкжо» г наращиванием пе-рг.нетра вкезиих тола по ;ак.чы отрезкам их блоков, что создает поперпчнае имряьбииа с возникновением поперечныл (трансфертных) рыэдахсо званий корк без вулкдвхзка. "Гичечто-отрезковкй хараи-

¿С

тэр вулканизиа создает тернозмиссноншге электрические потоки вдоль рифтогенной зоны в виде вертикальной стеча с противопо-лозными направлениями. Такие токи создают магнитные поля, превосходящие по величине поле оанли с нагчавлением то совпадавшим с ним, то против него. Соответственно, возникавшие вдоль зоны зффцзивы будут намагничены то прямо, те обратно земному магнетизму. При длительном развитии рифтогенных зон, как современные средишю-океаннч-.скнз хребты, с расяирением дна океанов по (4.1) возникают полосовые магнитные аномалии, соответствующие увеличении возраста эффузивов от осевой линии рифта к берегам континентов. й при наличии океанической зоны поднятия мантии с пологим сялсиом в сторону суии развитие клутых разрывов со стороны про-ПШОПОЛОЕПОГО более крутого средиокеанического склона поднятия приводит К образовании зон зффузивов с омоложением и сторону сузи, как на северо-востоке Тихого океакз в районе Алеутских островов и Аляски. Наклон повархлости мантии на больаом протяжении от океана до высокогорий континентов усиливает эффект действия нагмошшх давлений с возбуждением блоковых двияеиий в земной коре, При »йроткоя простирании континента, как Евроазиатский, такой эффект еще бояг зазрастает "из-за слоаения мериднанальгых ползсобекных сил ротация Земли с наклонными давлениями по склону мантии, 0 результате чего возникают субкиротние глыбовые горние хребты по следам древш« складчатых зон с яесткой земной корой, как Тлнь-Йаньский :фебта.

6 разделе 5 "Причини гравитационных аномалия' обосновываются Формула связи альтитуд глубинных п. ^тностных поверхностей с высотой иесТНиСТй И Глцийпйп ипвапа, |ш5оСЛЯа1*ИС ВнЯСНпТи фИЗИ»С~ иатеаатичесныв суть различных типов гравитационных,аномалий и разработать методику полного количественного истолкования наблюдаемого аномального поле Земли. Равенство (2.7) при выражении из него глубинной вассы с плотность« СьЗ) представляет собой не что иное, как уравнение дифференциации ее з г.убинном очаге магмы с образованием соотг тствушчих зеркально обращенных плотност-них структур на месте очага и над ним. рзскольку земная кора, как показано вине, является полноетьв продуктом периодической дифференциации таким путем массы верхней толчи мантии, то аналогичное уравнение в реалышх условиях запцпетса для всего прогиба вантии от ее урвана под океанами до глубинного положения ее под взсокогорыши, Если амплитуду поднятия поверхности маши и вине у^вня нормальной важности Но земной коры под океанами обозначим 0Н(х,у), а амплитуду -ее прогиба под сумей ниже этого уровня Ш13(х,у), высоту су«и Ь(х.у). н ь1,ь2,ьЗ будем считать средними плотностями верхней, средней и нижней тол* земной кори, ь4-сред-ней цлотностьв верхней зоны мантии, то необходимое уравнение имеет вид : (СЬЗСх.у/ + ШКх.у)) ь4 =.

= £ВЬЗ(х,у) + 0Н(х,у)) ьЗ +Мх.у) ь1. (5.2)

Это уравнение соответствует сплозному характеру твердой мантии, т.е. учитывает объемные силы сцепления ее масс. В самоа деле, выразив о тсвда внеикев массу с шштносгьв (ьП, перегруппировав члена с одинаковыми амплитудами и умножив обе его части на (д), получаем уравнение давлений, указывавшее на то, что давление гор с высотой 11(к,у) компенсирует недостаток давления, обуслев-

ленный недостат ом массы прогиба мантии с амплитудой ПЬЗ(х.у) ниже уровня Но в области континента и создает дополнительное давление вглубь в области океана за счет напракения горизонтальных сил сцепления веществ энеиней части иантии, равное численно избыточному давлении касс с амплитудой ее псднятия на 1Ш(х,у). По другому смысл такого урачнсния давлений моано выразить так. что давление гор уыеньиаьтся за счет напряаения горизонтальных слл сцепления вевеств мантии на величину, равсуи этому дополнительному давления, т.е. избыток массы гор виве уровня иоря всегда болыо недостатка массы, обусловленнзго только прогиби* внев-ней поверхности аашия. Такой внвод вполне согласузтся с естественниц путем возникновения зеркально обращенных плотностных структур в результате термодинамического механизма С3.3), воз-буядаеКого наклонными дачяеняями (3.1). Поскольку в одноа процессе возникает прогиби подовзц н кровли верхней толщи мантии на места., глубинного очага магии, пояз ища г оса по механизму (3.3), н верхнего вулканического очага, роаденнсго вследствие поднятия глубинной магма дс внаанего раэрава иантии и соадаичз-го вулканическую гору над низ, то, очевидно, что масса горн ва-ье уровня моря численно раена суике недостатков васс ь' прогибах иантии. При обозначения амплитуда прогиба подоевн вкрхчей тояеи > иантки от ее нормального драена Б2 как 1Ш(х,у) при средней пяот-ности всей верхней толки-ь41,второй тол*« ?о уровня НЗ'ьЗ, 1аков уравнение масс имеет вид :

ь 1 Шх,у) = (ь4-ьЗ) 0ЬЗ(х,у) + (ь5-ь4П Ш(х,у). (5.3)

Для условий океана аналогичной уравнение запивется как равенство компенсаций недостатка иасси вод« с нлотностьв гь) и иовнос/ь® Ь(х,у) избытками »асс глубинная поднятий крооли над уровнен Но

на Díl(x,y) и подовой над уровней Н2 на Ш!4(х,у) верхней толщи

(ь1-ь) ЬСх.у) = (ь.-ьЗ) DHCX.S) + (ь5-ь41) 0Н4(Х,1Г). (5.10.)

С более глубинных ировней мантии нет условий для прорыва магмы на поверхность Земли, поэтому зеркально обращении структуры по (2,0) образцгзтся попарно. Благодаря тому, что они tokí возникает вследствие снихения давления на одну и ту ае величина по створу одного внешнего разрыва, ааплитуды их взаимосвязаны с амплитудами верхних структур.Гиэтому амплитуды отклонения поверхности третьей толци мантии относительно уровня ИЗ под континентами Dh5(..,y) к океанами Ш!5(х.у) со средней штотшкгья ь6 будут связаны с амплитудами отклонений поверхности второй толцй се относительно уровня 112 так:

(ьб-ь5) Dh5(х,у) = (ь5-ь41) OhUx.y),

(5,12)

(ь8-ь5) ШШх.у) = (ь5-ь41) СИ4(х,у),

, Уравнение 12.7) можно рассматривать как баланс касс в области осадконакопления. В этой случае осадки с плотностью ь1 привносятся в данный район извне и накапливаются в прогиб«; с амплитудой hi(x,y> фундамента со средней плотностью "ь2. Поскольку в толще с мощностью Но касса (ь2 hiíx.y)), заполняззая ранее этот прогиб, частично компенсируется избытком насея глубинной структуры, то отсида следует, что масса нкхней толщи с плотноыьв ъЪ, численно равная массе осадков .'-далии погрузиться ниао уровня По, т.е. интенсивное осададнакопленко возмояно только при соответ-стоувдон прогибании земной кору в целом. Как показано ease, это 'обеспечивается за гчст раскола поднятий мантии под низменностями Земли наклонными е сторону ее прогибов разрывами под действий на:.лонных давлений (3.Í) на наклонные блоки, погрузившиеся туда

SP. путем скояыояия по плоскостей разрывов под действием тех sr наклонных давлений по вере возбугдения блоковых движений земной керц над прогибааи и перерабатывания своих hüshhx частей в высоких термодинамических условиях. С учетом всего этого уравнение, подобное (2.?), могет быть записало в так'ои виде :

ь4 Dh3(x,y) = Ы (hl(x.y) t- hu,»)). (5.6)

Равенства (2.U),. (S.2), (5.6), г5.9). (5.10). (5.12) позволяет выразг.ть акпяитудч колебаний пяоти^стных поверхностей мантийных толщ под континентами а океанами, а такге иоцность геосикклнчаль-нше осадков через высота местности и глубины океана h(x,y). Средние плотности в таких фориулал составдяят их постоянные коэффициенты. Поэтому геометрические форма глубинных структур зависят только от закономерности висот местности и глдб.ш океана. Однако, формулы соответствует тзердокц состояние земных тол^ и отраааят связь еневких и глцбянкюс структур в начальный период их восикк новекиа. В посяевувдеи горя подвергаа^ся ракрувенкз якзогоииаий процессами, образуотся учельа в результате вкчоса раьрувгнногс материала водниии потоками. Твердая «антна. которой характерна, ул\: ляйоку твердому телу, остаточная деформация, не sioser реагировать точно всякой разгрузке, а бддет запаздывать. Ноэтоку/ ' глубинное ее полоегнкз лучиз коррелнруется с закономерность!! иаксиналышх от«стак кэстности. Псзгоии гдцащшиа структур;* еа-келиру^тез по вксотеа регионального ральефа Зез учета ущелий с гкрнноб ксимз нориальной аощнасгл земной коры. D условиях океана на уччтнвастся расщелкни подводных гор, а иеппдьзуигса иинииаяьказ глубин«, составлявшие плавнч'т рельеф его дна. ff о «ц -чаемые на исяове указанных равенств формул;? альтитуд гляОй'Ч'ях структур показывают, что основной приччно* грапятацкошла ана~

¡¡алий Зеилк являптся отклонения геоиетрической формы фактп' зскнх земных толе, характеризуя^ихся постоянными средники плотностями, ст уровней с образование** зеркально

обращенных планетарных структур по закону (2.6). Суммарная гравитационная аномалия таких структур и создает наблвдаемув глобаль-нуп закономерность аномального поля Зеыли, а именно, отрицательность знака аномалий в редукции Фая на океанах, положительность их на суве с прямой корреляцией с высотами местности и смена их знака на обратши в редукции Буге с четкий картированием подзод-ных гор зонами минимумов на положительном уровне в области океанов и наземных гор также минимумами на отрицательном уровне.

В самом деле, по приведенным формулам (5,^), (5.10), (5.12) океанической впадине соответствуй глубинные поднятия кровли и по-дозвы верхней толцти мантии и прогиб поверхности третей ее талей, а на суше, наоборот, континентальным поднятиям выме уровня коря соответствует глубинные прогибы кровли и подоивы первой и поднятие поверхности третьей толчи мантии относительно нормальных уровней со знакаии аномальных плотностей, совпадавши со знаками форм структур. При суммировании их гравитационных эффектов согласно закону всемирного тяготения аффекты блиаайцих к измерительному Прибору структур превосходят численно сумму притя-кений всех глубинных структур. Поэтому аномалии в редукции Фая отрицательны на океане в соответствии с не; статном массы поды по отноавниа к твердый массам к положительны па суше в соответствии с избытком пневних масс по отновенив к окружаадей их воздушной кассе. Поскольку в редукции Буге гравитационные зффекты этих поверхностных масс нсклочаатся, то ясно, чю в оставзеыся поле появляются аффекты бливайцих к прибору глубинных струк-

тар. полозительных под океанами и отрицательных под континентами, с четким отраЕениеи прогибов иайтии под горянки хребтами. Златим о той, что положительный гравитационный эффект, создаваемый привносимой извне массой окса.. «ческой води и осадков, только частично компенсирует гравитационный дефект океанических котловин без воды и континентальных ипадин без осадков. Таной результат сохранится по закону всемирного тяготения дане при наличии глубинных избыточны^ масс, рашшх массам воды в океанах и осадков на континентах, которые, как полагавт сторонники гидростатического равновесия земной корн (В.П.Магницкий и др.), долины быть при отсутствии глубинных течений касс с созданием громадных положительных аномалий виесто наблялаеммх отрицательных аномалий в редукции <"эя. Как известно, под срединно-океаническиии хребтами граница йохо по сейсмический данный залегает на минимальней глубине. I) по паблюпасиыи вдоль них . рапитациопния минимумам и по указанным формулам пид ними должны быть прогибымантин.

Это связано с тем, что при минимальных глубинах вулканических очагов, характерных рифтовым зонам, из-за плохой дифференциации магмы в них образуется коро-мантийная смесь с сохранением в р?р-хнг' ее части останцев-глыб мантийного епества и отсутствием четких плотностных границ. Поэтому сейсмическими •■■зтодани не отмечается прогиб мантии, а картируется в виде отрезков граница глыб-останцеь. Таким образом, природа гравитационных аномалий имеет д^а вида : 1) отклонения Формы фактических твердых земных толц с постоянными средники плотностями от эллипсоидальных нормальных уровней с образованием зеркально обращеньях структур по (2.В) и 2) плотно^гные неоднородности их по отноиенип к этим средним плотностям. Глубинные зеркально обраценнме структуры

земных тол? объективно моделируются по закономерности регионального рельефа местности, восстанавливаемого по максимальным отметкам, и глубин океанов на основе приведенных формул. Следовательно, с поиочьв современных ЭВИ рассчитывается гравитационные -.,их аномалии и определяется их суаиа как абсолвтньЛ уровень наблвдае-мого аномального пола Земли независимо от этого поля. При этом средние плотности мантийных толщ и глубины нораа.зных уровней их определяются на основе графика плотности по радиусу к-дели-й Земли Гутенберга-Буллеиа. Значение нормальной мощности земной кора, равное по опыту работ автора Ни=35 км, является следув-шиц после уровня моря ырыальным уровней. Более глубинные уровни. соответствуете глубинам изгибов графика плотности Земли, оказ' ваитпя кратными зтьй цифре, так, Н2=ВНо=210 км, НЗ=12Но= 420, Н4-г011о=?00 км. Средние плотности толщ иеаду такими уровнями определяется как среднеинтегральные по трехчленному параболическому закону (полиному второго порядка) в зависимости с начального ьн и конечного ьк значений плотности невду изгибами

ее (рафика : ьс = (ьн + 2 ьк)/3. (5.13)

По опыту работ автора нормальная плотность земной корн с мощностью 35 км равна 2850 кг/куб.м. Причем средняя плотность верхней ее толци в 10 км составляет 2700, средней тплчи в 15,25 км -2861, а их средневзвешенная плотность равна' 2800 кг/куб.м, средняя плотность нижней тол«и в &.75 км равна 3000 кг/куб.м. Верхняя Т3л«а мантии с мочностьв ¿10 км имеет среднвв плотность 3340. вторая ее толча на интервале.глубин 210-420 км - З^оО и третья толиа на интервале глубин 420-700 км - 4220 кг/куб.м. При таких цифрах аномальные плр-.гист»/ рельефа поверхностей тол« мантии на уровнях 1лубшг35, 210, 420 км составляют под океанами +450,<220.

-350 кг/куб.а, а под сушей они соответственно рлвиц -300, -¿20, +600 кг/куб.и. Кроме этого, в пределах суки рельеф кровли ь/знеп ТОЛЕ5И земной кори образует поднятие от нормального уровня 20.2а ки с избыточной ялотнастьо +200 кг'куб.и. Коа^ициентн амплитуд рельефа таких поверхностей езерху вниз ииоят значения под окса-нааи З.б; 2.С32; 0.834; и под сукей 2.0; 3.4: ¿.91; 1.63. В соответствии с таким уиеиьяанксм их по uspn увеличения глубин и плотностей yuc;tiif--2Tca и а-дплитули зеркально обряцешшх структур с глдбяной, кап отмечалось пввз, обусловливая уаенъаспяз углов наклона плотнпстнах границ, значит, величин и действие наклпкннх давлений (3.1). Для кагдай расчетной точки на поверхности Зеаяа глуОишшз плотностныв структур« продстаоллпт собой неограниченнее во dcg сторона гравитационные объекты. Поэтому для правильного определения их злияний используется известная схеиа расчета таюьых для BHßsimx аасс в ред«кц..н Снгз, т.е. в кагдоа точка ппотнзеткая структура paccuai рК!:аэтся как нлоско-паиая-лелышй слой г. иоцностьа, равной ааплитудо структуры в этой точка, а ее бонозив отключения от такого слоя дополгште.тыю утаты-ваятся по формуле притязесия двухмерного прямоугольного пласта.

Рассчитаинне таким способом глубипшв анойални в енчпт<>-'

отся яз наблвдзнпоп поля в редц::ц:ш Буге к bj/деляотся ¿статочные аяоз&лш, связаннкв только с геа*згичестш строение» верхней части зеакай корч. Ноделировзние« геолого-нлотностиих вза-яаоувазанных разрезоз на естзственяс» рельеоз мескости с учетом всех известных данных но геологическим картам, енвалинги ц сейсмический иатариелам о глубине залегания палеозойского фундамента полностью количестзошю исголпоштайтся г вкделотыо аномалии с допустимыми пегрегиоктяю. !)се расчэтназ работа рна-

дпзоааиы на современных персональных 31Ш.

В разделе В рассиагрквавтс« проблема изменение с.иш тяжести а гравитационных пнааалий рассяряьцейся Земли. Расслоеннасть современной мантии к земной кари планеты с уменьзением плотности при цкеньвгикй глубины залегания слоев является объективным свидетельством расширения Земли в целом, как показано выве, с периода иозиинчовеляа твердой ее мантии, несущей всв нпрашюиернцв нагрузки, в зависимости от развития ее теле, под непрерывным дейст-внеа наклонная давлений (3.1) и периодически ьозбугдаемого ими термодинамического механизм (3.3), Принципиально ваункм в такое процзсс« является условие изменения или сг 'ранения постоянного с-ьднаго значения силы тяаест: на поверхности планеты. Для его выяснения дифференцируем общее ^атенитическое вырааение нал-рраенности (в) силы тягости на поверхности Земли по времени, считая его функциям средней плотность (ьб), радиус,!* и саму кап-ретеннзеть е. Считывая то,что при увеличении среднего рддицеа средняя платность планета долЕна уменьватьса вследствие магматической дифференциации вецеств ее мантии по термодинамическому кехакизму (3.3) в процессе ра'зьития земных тол?,т.е. если дифференциал радиуса с1[< полоЕителен, то дифференциал средней плотности с1(ьо) долззн быть отрицателигши, устанавливаем следуецее условие при расенстве нулв дифференциала :

й(ьо)/ьо = йй/й. (6.3)

Оно «казииает на то,что при раехкрении Эе»ли, если относителоное увеличение ее среднего радиуса разно относительному ушеиьзенив ее средней платности, то на ее поверхности сре,,ксп значении сили тяаег-н не изменяется. ¡1усть за последние 200 миллионов лет средний радиус Зекли увеличился на 0.1 в правой части (0.3.!. т.е. на

лв

637 кн с уненьиеииом средней плотности на 552 кг/куб.а. Тогда за зто преня средине значения их от величин соответственно 5733.Э кы и 6072 кг/куб.а изменились до гаврамешт значений, причем средняя скорость увеличения „адиуса Земля составляла 3 км/год з условиях постоянного среднего значения силн та£гст$: на поверхности планетц. Такой рззулотат вполне согласуется, со-первнх, с пзлпчиаой средней скорости расширения Дна океанов в 2 си/год, как скорости увеличения периметра планет«, устанавливаемой по изменения апзрапта эоздз'.тнчх отлотсний по обе сторошс от оси средга.чо-океаинчзскях хребтов и, во-вторых, с палеонтологическими цашшни о неизменности скелета рептилий за сотки миллионов лет. При существенном изменении средней силн тягести Зекли скелет йкертяых, приспосабливаясь к соответствушдему изменении тязестн их тела, должен был тоге измениться. Так что, мнение об обязательной необходимости увеличения : юса расвиряззейся Земли для сохранения постоянства среднего значения ее сила тягости (У.Кэри,1391 г) не имеет обоснования. Естественное совладение условия (б.З) при закономерном развитии земных толщ по термодинамическому механизму (3.3) с результатов расширения периметра Земли по равенству (4.1) обеспечивает неизменность среднего значения силн тяжести на поверхности пле::9ты дазе с постоянной массой. Лалее в разделе рассмотрено историческое изменение гравитационных аномалий в соответствии с охарактеризованными в разделе 4 стадиями развития земной корн на основе закономерностей аномального гравитационного поля наблюдаемых в настоящее время всех типов земной коры от океанических рифтогенннх зон ее зарон-дения до глобальных континентальных условий. Деется прогноз дальнейшего развития таких типов земной кор»' и их аномалий.

Б разделе 7 "Закономерности гравитационных аномалий, измеряемых на склоне горних хребтов" доказывается следуадее об^ее ре-иение прямей задачи гравиразведки на склоне горного хребта под произвольный углом а его наклона к горизонту через функции проекций гравитационной силы тел на пси 1Л. изв стнае но классическому решению задачи :

Иг! - их саги - Ух я!пи, (7.3)

где иг 1 - измеряемое гравиметром на склоне горы значение вертикальной проекции грази/аимошшго притяжения произвольным телом. Просты: дифференцированием этого уравнения по координате X по-лучшем оС^ее выражение градиента 1'г1 по пакло..ой оси X :

Ихг1 = ихг со?ч - Ухх .-Япи. (7.13)

Угол и наклона склона г^ры, по которому проложен геофизический профиль, всегда известен. Поэтому, подставив в равенства (7.3), (7.13) известные аналитические Формулы иг, Ух, Ихг, 1/хх по классическому реиению задачи при и=0, полуЧаем~непйходиыые выражения гравитационных аномалий тел в горных условиях их измерения. На основе таг,их формул вара, горизонтального цилиндра, косоугольных пластов показана возможность достоверн"го разделения одиночной локальной аномалии от местного регионального уровня поля,

количественного истолкования -ев, определения аномальной массы

произвольных тел непосредственно по измеренному ноль без обычных его преобразований. Показана эффективность даве пересчета полей, измеренных на равт'ш^х, на наклонный профиль с целью их разделения на региональную и локальную части. Важнейшей особенностью гравитационных анСк^л^й при измерении их в горных условиях является закономерность увеличения количества их экстремумов па один на склоне горы, т.е. превращение однозкечремальном)

nous s двух-, г.Бухэкстрситиымга паля з i рихвкстрмаяоиэе пади.

ífpit этси a случае пзбйтпчной -acci объ.гниого тола под скло.т;.ч гори огрэдатс.гы:ыЛ киники« аозкшгяет со сторопн нод-HQSK2 гори, е пологитсльмыГ. гдесккик с« стзроиа ее еептана над тесоц. При недостатке ¡лссч- тала знал псдй мзьззтеа па обратный.

ñ раздоре ü "ПяуСнчкоя пяотнистнэз строение аскнзй пори к перкаей кппчи, р-лшрйдзлгачс тектонических сил растягепкя и сяа-ths! 3c!i::'j;c талц i; Казахстане" олисаюг закономерности карт нэо-гипс плотностаах поверхностей «:;гней голпи кеда. •• кори, мантии (пэдоввн зел«тй коры), второй и третьей толи ссзхийй вднтии ч ссотзстотпц^че польски поверхности !'.а:;т::.1 закономерности- рас-прздзле'ш* г.® с»* паклзипих дарлеккй (-3.1) как ..сновних, тевто-чдчееккк- С1*я- р.лстагеим ее cmtufi в csarns зз>.-/гвй кедк- в. sc прогибал, Пеаорхгюсть saurai з пределах Казахстан.! образует слойкой' ;:гогио от ypoütsa глубин- 3fi ки на, севере сод Заплдчо-Скодгг.са ||лнтгй до глуйшш более 73 ки в-»< г. г е- с. ки-плг- вкр.ч-зешпн» череди"г.ч*.'*а дугоойразках ясп пзгцга-г.ай, и прогмбоз. аас-ívstcx кз er;.'-:ociijK ,¡ с sana rasa,•:>: с понааи ввадаа я repmx хреЗтоз сй-'Р^иониого рельефа ¿зетнютей. доркц p.<jr грогкбов ич-зиелт от fep-i« Ралхгг-(глз:;оляского поднятия кздтг'л о Казахстане и 3aaa&>io-C'¡S«rpc:íorc под;;агия ;и ссгерз, Тсранс.'гпг.о, Тгряа-скогп »s Всьтозьгкого поднятий ке на яге и rve-застоки пл преда-/=кв Казахстана. Глубина ппгрэ-ешм узит«»* возрастает но тех прс-"кбаг и ri'c -пзсто'шои лапигнлгп.-тгц с.дос&псянсн пиентя горнах кребтоз. 1'гд(; ¿шшша попсрунос.д паитчи от ш'рвнх едидиц . градусов на сй подьзтньх уаеличпааатса до 30-40 гс<здсой на зкмздх се пр-огибоз под горииа» зонами, Поэтокн наклечше ;;гз-яенир (3.1). дьйстну«'.;ие крпрерввно по склогмч яант«и к укрьег -

зэ '

Hit upucTii!iai,"isf kmcf численные siiaue/:»:u, нревзсхадуциз ft несколько раз максимальнух- прочиаст!, ззчикх гоян «а разрыв на гяу-иах боаае S кц. Поскольку схол г«зк зеа'.ой коры, так si ы/.нтип c»d3ucar.Tca г. условиях нспрерцшм). раалзсчма на ео иодиктмах, И сиатиЛ в со прогнб&х. то станогится понятней сиятзсть ь складки всех дрйвиик гао/.огкчееккх едзоз к разбитость с сан 'о ноча-лз развития вссх лоднатг^ кзнтки ч геиной кори над ними на рад блоков пакленной и сторону прогнбои мантии разрывами, протя л-ваечгюяся EROtb от простирание,. Козгоку и нигтояцеич преиени ' тектоническое строений вг.сх баз исключения ксягсриах аяадин l'.a-: закстана прсдстамязт собой систенв сбрисо-грабсновах структур. CTiiïrciiacÉpasiio псгрН-авцилсс ь сторону нодноаий горнах уребтоя даас с падакгамйек иилч;.чн толц под древни». а ьсе горные зоны. UàaSapax, копи rusai, дис непрерывные боковые cignu под действием наклонных далланк' (JiH, ц^№Гс)яг.яйт cedi.S см.тему ьзбросо--•i'opcTQb«/. структур с мак?&шышк поднятие« .чреенвйчкк бячле.в из иертпшах гор. Плитностная пзрярхность ии4нзй голчи земной цирк в зонах ппогибос кантии образует чудиятяя относительно глубинного уровня 2G.25 км и залегает в райзнлк иелкисопочкых гор па глубинах 22-23 кп, и средчегорнык зенах »sa ici-21 ki:, п виг.с-когрьях lia 3—1G ж, г в вгягорнвх спадкевх ссстасляет, наоборот, • ' прогиба с ввпккдо «браненной (npuo«t к пчд?:.ттиеу качтаи к залегает на глубинах 24-25 км. Кселсченг« составяякт районы Западко-Typrai.CKoft 3CHU, йрэ^а. Истерта v !!вй.;:и-пья. где поверхность зтей толу образует такхе поднятие гследстгис ебоп'кениисти глу-Оинкь'Х sacc ivtr»iaTi!4ecKii!iK порода«« осноячьго состава и зонах иедеозобского вулканизма к уш.сгног•.„•.: их в , айонах длительного ег-адетгакоплеккя. £ пределах Прикзсп;:йскпй пп^пини граница гсгр!.-

уплотнения рзлсозрйскну тород поднимаете? до глуб-.гни 12 ка з центральной мести впадчнн к чг. спвнадаьт с т ранкца.чи чх напластований, эчпит, и г сейсмическим >"р,-)!Н!ца;•■>!. Наличие такой зоны nf'pcyn."OT!!sií!!S устг.невлнпаетси ч резчяот.те полного .".сличеп ■ тсеггоот иртулхопр.ниу ¡"зблидаеинх грлрит.1ч.чич:шх аьоаалиС с учетом глциг.и зллегякия ксдаозо>'сгаго îyw.rw.Ti» ачшшгда поднятий отдолы-ма сочячнх '.cjetvoy по сейскичрски» дачкы«.

;1беерх!,ость -лор ей {ояаи ворхп-.Л чаотнч прачо повторяет •JopMü подоги» зекн!>й корь.т.е. кровля н подпеаа вкевигй пясч ааптяя пр~~ч'о позгорыатег.. гз-плиу под пютенкчии районами и аетгсрпн^н зпадк.члм:! шп ".иегает чз глуОнна^ ÎH-J!1) ча от уровня моря. п!Ьялчя сттг'.чт злк^е поднятия. Я под средне- иаы.сояпгорнами зонами она пр'тнута i; налагает созтвететпеня') на глубинах 2)7--,?2С я ??2-¿44 кн. й::::.т/гда лрлзбаннй ~тп>> поверхности унеяь-веаа по прэрняния с пзльсфэи »не»ней п^зеохг«ост(! мантии, т-м не кокче 1'з-за богАвиу значений накяснках давлений (3.1 > из таких глубинам размаян ^е поднятий периодически происходят, пбуяоя-лизая очутимкп землетрясения. Пязтног.тнл ииверхнгль третьей толчи уантич обратно повто^ет Форму втезпей поверхности чантии п залегает в районах с высотой иекь.те 1 ям на глубинах 41Ü-420 км, лед гзрччии зонами Í 2 ки на глубинах 310-417 км и под высокогорья:« на глубинах 4!5 -ÍI0 ки. Втипая т^ц.з зерхней актии, задесавцая над этой поверхностью на глубинах 200-400 ка, но сей-сиичесчим дапнгч! л па модели-Я Земли гцтонйерга-5у'1леиа характеризуется »«значительны* снинением величич скорости поперечных сей^кическчх нг,л;!. свидзтельгтзуз'и'и» о некэтрром сньаеплн упругих свойств м;:нтийннх леисстз. Подтоку.данная тол^а я литератуяе получила ичзелпие aCTf::pc>»üüi«orn с.tos,. Ка:; показано я рзс-делг 3, '

зарогде;:;:с ие/юапах глубинных очагов кати происходит «пенно в продев-.г этого слил по тории,чмакпчсскоку мехешизиу '3-3) в зависимости от спиаония ьиоиисго давления иод зоной разрывов поднятий поверхности наитии, под„оресшшх боковому растзкешш наклонных давлений (3.1), дсйствуачих но склонам ыш.тни, с послуду-зцмм образованием вулканичес!: ni зокн вдоль зтих разрывов.

В разделе У "Глубинно" аномальное гравитационное поле Казахстана и лр;;мерк полного количественного истолкования иабллдае-ш;х гравитационных аномалий" описаны закономерности вычисленной по исток икр. автора негависимо от гравиметрических данных карги глубинного аксиального гравитационного поля Казахстана и результатов полного количественного истолкования аномалий на примерах 1:20000'', 1:50000 касытаба съемок. Глубинное аномальное гравитационное пале Казахстана со спокойного уровня минус 0-12 иГал на севере в пределах Западно-Сибирской плиты попивается на юг, приобретая сложный характер с достаточно четкий отражением прогибов мантии соответствующими зонами минимумов, и образует на аго-востоке Казахстана громадный Тянь-Еапьский павктацшшннй шшииу.ч со значениями от минус ISO аГал до минус 200-2Р.0 иГал в высокогорной Кокваал-йлайской зоне с понижением поля в сто-pottij Памира до шнус 350-370 м!'ал. На северо-востоке Казахстана характерной зоной мини 'ма с понияпннек поля от минус 40-50 кГал в предгорных районах до менее минус 100 кГал в восточном направлении т предела республики отражается Плтайскал горная система. Четкой зоной минимума менее минус 150 иГал характеризуется на вго-востоке Даунгарская система гор. Субмеридианальнмм минимумом до минус 146 иГал отражается на северо-западе район Нрало-Иугодкарских гор. tía запад он резко переходит в ноложи-

тельное пзло с «ксихв'ии gfi м* 120 "Гаг ¡;e;;r;ja.n пой '-r:c r¡¡ ПршгагпййскоП: зплдшш. ТгкоД урпачяь пляогктгшюгв плкс.-обгсйогягп чплат1!е:;:»си ír.:m- I зеш.аз кори вслс; ст»ио толлмго ?са:гкс-«1-лйял2к«л в течеппз ссеп аа/.стз згавясЗ-кайиозо^ского Bpcüí'iüf. Похоинтсяь'жз rrqí'.-шию пояеи 20—ГГо кГзл xaFa.;Típ:nt:nTca раЛои:' йрглл и Устгрта, огличагзичел остаточлы; пояпяту пгло;:еИ!;он ¡laüopxHi'c гн í;üíней тага» г>л\-но2 пора. Изучение е глуошшоо аномальное гррЕптоциснчоо поло отражает оскоп-нно ?акечоч8Г.юсти регаои.т чоп чзиензшш иаблодазгогс ант<зг.ь-нпго юл! в родукцна Буга, составляя ?G-bQZ его «юсг.гнпнлгз зка-чепгл. При исключения пгрвега из второго г.ндчляи^орея остаточное полч четко отрзаавт г.яо-п'остисс стрсмтз яррхнеГ. часта зсипзЗ корп. Принерн его количественного пстол^йконт по '-.аниму гра:;"-игтрйчеекпх съемок юезтаб*.? } :20000D и 1: S 0 О С 0 г. аояц'юши" д^стпа^'пх гво.';с"о-г•:стп':ст:»-:х ртзркзиз г.янгаиялет ¿лг-^т/п'-гч-ть «¡лодвк» !¡e только гр.ч . ¿сллго-по!:с::зь!.'Х o-v.vi,

ИО И ПГ,ч ПрОГНСЗИрСЗО!:.."! ЗС5ГЛЧТрЧСОЧ!йЬ

О а рвгг.ол.; 10 "У^гогя'исг:.-? р-:<зз:?т;»г тслткшпесклга nsaiw 3JXCVÜ'.'".'' га;г-зг.ь,о соптчгтстс-we асо(Ь!:::зсгеи тевтшггчзс-

КСГЗ РгЗЗЯТСЯ TCIlfí-ffifl-'l. il-ttaxCT.üU ЗЗКОау PWíHTBS 32S-Ü4S тал? RCi; д?йс?в?:ег кшгочтос fi.rj-sixü (ЗЛ) я r t-;. • í а;. ? u:a; t • * г с ?: г, г о елг.а-нкзка (5,3J. Дял iTcrr езетазленц сурки ао.ч «»когтлюим двпп.чскзк " от?бг;>то-«ер5гс:и!К зтлсгскдЛ, кзсЗоод гсдокв разпитях и i'.a-эег.ста;т но гегмсг.ччссяэз к«.рте ¡мезтлеа IriSOCCOS, ¿едгнпэй п^д B.Q.Sfct&gona в 1365 г. ¡ía wr. пгн»тг';»и лдав

что плодах' накопления ь-лние- л срсдл^десвпскпх у^З^явов, а гдэтй ергг.ч-" « зерхно'евоасках осадичнвх отлогений образу« ;(.t-го, эаригяцяй от ксн^йгврачиЯ плсдт-Л более дрели:* кпап.тхор

пород, представлявших собэй сроднит;« иассква или краевые нлат-topaa. Например, на Алтае капа зф!?цзяв<м девона составляет дцгц, сгибавчуя средшшай кассий misât, о паязозг.я к раскритцв на юго-восток в пределах Казахстана. По отношении к ней зона развития средне- и верхнедевошеих осадков образуй онешюв дцгц. Тарба-гатай-Чингиз-Ценгрально-Казахстан-Чаилийская зона зффцзивов девона огибает Балхаа-Дгунгарский срсдишшй массив. где происходило в нигнем девоне накопление осадочных ртлошений. и с снеи-н.зА северо-западной стороны она зависит от 4;орци Кокчетау-Тянь-ёаньской дуги древних пород, которая в cuca очередь омйаляет-■ ся зоной ра?чития девонских осадочных отловений. lia северо-западе Казахстана Уральская зона девонских зф.здзиеоа зависит от форчи ¡ясской платформа на западе. На игр и вго-заяаде золы накопления девонских отлокений предопределялись формой 'Гурано-Та-рнкской платфоркк. й площади рззнития карбоноио-перыских зф$у-зиаов предстаздявт сабой либо нарааивакие девонских зон, как в Рвднп-Плтайско* районе, либо сиеконнме соседние с ними зони, как Лдяйоль-Северс-Валхаи-Ввио-Двднгарскат, составлявшая внугреннЕп по отпадения к девонской зону, и как Западно-Тцргай-прало-Талас-скаа зпна, сие?енная на восток о- Урало-Мугсгдарской зона девонских з^фдзизов,' Плоцади накопления' карбоновах осадочная отяопе-нкй составляьт зони, зависящие уже от Oopuu зон девонских образований, Физическая причина такой закономерности накопления девонских ff карбонсво-пермских зффцзизных и осадочных отлоаений однозначно объясняется только на основе действия наклошшх давлений (ЗЛ) как нгпрзравкак тектонических сил растягенкя поднятий и сжатия проп;бос зааных тзлц и периодически возбуадаеиого кии твркойинамйчвекого sr.xai.maua (3.3) магматической деятельнсти

по зонам разрывов мантии, а такзв полвсобемух сил, действуо-Éjiix до широты 43 градусов кап силы иеридпанальчого растяаеняк я Esnee ев как силы сгатря к зквато^у верхних толя земной корн, следующим образом. 5 самом двле, во-перчнх, на территории Иазах-стана полный никл геосинклинального развития, начиная от разрывов еводгвой части зон поднятий мантии мзаду островными дугами, сформировавшимися как сродчино-скеаничеекие хребты в до-кяибрийское врем" в условиях глубокого океана, развития офяо-литивай формации с полной переработной этих поднятий й Геосин-ялянального осадконакопления до образования горно-снладчатнх систем с соответсвуащимн глубокими прогибами мантии на месте бывших ее поднятий, прогли в течение пнзнего палеозоя только региональные структура Кокчетау-Улутау-Каратау-Северо-Тань-Яаньская, Тарбагатай-Чингиз-Центрально-Казахстан-^уилийская зона и пходяцие в продели Казахстана сво..ми северо-западными частями Дзунгарская к Алтайская зоны. Конфигурация таких структур, развившихся по зонам разрывов поднятий мантии по линии максимальных глубин океана, предопределялась'фермой докембрий-ских срединных массивов Западно-Сибирского на севере с Тур-гай- Пралскиы и Йлейск'-Зайсанскии его выступами на вг, Оал-хая'-чого. Таран-Таринского на сге и tío. ,-ольского на востоке. В Иугодааро-Уральской зоне г'еосинклиналыше условь. сформировались, как в краевой зоне Русской платформы, с начала нИЕне-го палеозоя, "о мере формирования горио-складчатых условий в Кокчетау-Улутау-Каратзу-Севепо-Трнь~1аньской зоне, развитие лифтовых зон, островных дуг и геоси"клинальннх условий перемечалось в Тарбагатай-Чингиз-Центрально-Казахстан-Чуилийскув

зону, цав, с бсямкй стеисии ш&слеьасшздз сзрку берогоьой линии докзкьри.чского Балконекого средтеногс цассина. /¡vyuт-ро-Сорчхорпкая и Алтайская пиЕнегшеизойскиз ri-осшг шальные зона болы,о зависели ит copt'u береговик лкчий Тарккгг.о^о н Уянгслогчого докаабрияеких средин««.'; мссиаы!. Со сглхеинеи горко-одедчаткх yctocuft в этих aos'asc норе наступало в кредс-

древних средиышх «асскисв с достаточно ра:п,лтол ¿одюв карой с насонлаяна.ч осадоч::их птлеконкй с нрШ'реьмей .»оно. Пог-тпг.у при разризах поверхности к^нтин, икавшие»« теперь п положении поднятия в т<ш*х зонах но cpamieims с ее глуо'окпи:? .«рогибаки под {¡козаинвки каледокскики структарайи, создалась условия развития только ззфизввиой деятельности с достаточно.. дифференциацией нагма с вулнаначзеккх -очагах, созпшшицих под значительной мсфтстьв зеилой кори. Эты; объясняется развитие кольцевых зон зоцзииксй деятельности с девоне, карбона и перки со сае'деняеы от зон ииннепаясозайсккх структур.

По склонам плотностиих границ в ирогнбах иантки под этики структура»» дейстововали наклонные давления Dk по (3.1) как ненрерввкые тектонические с иг, и боковых емтий. Поэтому при орогешшх к постирогешшх процессах зеииая кора в таккх прогибах подвергалась сиятио в складки, а кристаллические васси верхней толщи налтин и чизией тол«н зеипо' кори частично плавились с виедрсииои о верхние слои земной корн гранитных интрузий. Такие процессы в snjx запах происходили и в дальней-вей пед чдияикеи зффузиеной деятельности е сиевннх с ними зонах девонского и дасе к^рбенового и пермекпго перкодоп

/ 40

с внедрением грет пах и нтрузий соогъетствдацнх возрастов. В результате веет этого земная кора каледонских зон превратилась в зестгиз глыбы по всей их протяженности.

Во-вторых, к концу палеозоя полностьи сфопмкровался единый енротло вытянутый Евроазиатский континент, вклочапчий Казахстан, в пределах которого с севера, от самого Северного Ледовитого океана, на гзг аог.нисть земной кори увелччизалась с со-ответствцеции увеличение« угла наклона поверхности иантиа, следовательно, с оОцим усилением ь изной направлении наклонных давлений 0!:, деЛетнугчих по пей. Физической причиной такого результата являлась суммирование палиеоЗегных сил (1.2) Зеилч и наклонных давлений Пк по екчону мантии с соотватгтвусзйк усиленней тектонических дзигений на аг в течение всего палеозоя.

В-третьп:?, ¡? результате денудацчн гор в течение кезозей-кай-нозойского периода н ьеиепяеш'.зация асе»' территории Казахстана незначительные прогибы аанткк по каледонским зонам сохранялись как остаточные деформации мантии. Прнчеи, амплитуда таких остаточных прогийгч мантии в езнои направлена:: по простирании и з шчротно направленных Частях структур возрастала 2 соответствия с усилением тектонических напрязений под влиянием полкссбеаннх сил (1,Л).

В-четвертых, прн горно-складчатых движениях по региональной средиземноморской геизмшикшальной зоне Колетдаг- Памнр-Каракорця-Тибет, развиваваейса в результате действия тех ?е наклонных давлений Ок.Оп по (3.1) и термодинамического меха-

Ктт (3.3), с образованней глубоких оивотнцл прогибов "знтии, создалась планетарного ^аситайа сцбЕиротнаи зоца иеридианаль-ного сжатия зе^нцх толц с севера на ег через Казахстан и с яга, от ¡{паийсксго океана, на север через платфорку Индостан с кденкальнкаи цсилкяки по альпийской зоне и а остаточных довольно узких, особенно, тоге субвиротиих прогибах иантки вдоль каледонских структур в виде звстких глыб зеиной коры.

Результаты всего этого явилось воздкаакие альпийской гор-|т-скдаг»чатой систеьа к сывеных с ней глибовых гор по следам древня* рилгядвсда структур с соответстицаадш возобновление« Прогибов еантг-в за счет тскиерат^ного -расиирения глубинных ос^гств до частичного Плавании в виде Гяиь-Ланьской систеыи, йлтаа, Дзинга Рва на севере и Гккалайской снег выи на вге. Как отмечалось вкзе, васотк гор ТЕиь-1аньсноа систеыиу следовательно, г. амплитуды глцбцнннх структур покидаются н сеэеро-западнаа направлении, ииенно, из-за уменьшения влияния полв-собе?ной сила П.2) ц общего уклона поверхности иантии с ос-д&бшшюк какЁошш* давлений Ик по ней и этой Ее направлении.

Тонка обцззоц, закономерности развития тектонического плана территории Казахстана в палеозое находят с точки зрения фк-зкчееккх грнчнк вполне логичное оСшяснение каенно на основе термодинамического кеханнзиа и схема стл.-'.ийнога развития зеи-ней коры по разривнын зонав мантии, описаниях в разделах 3, Л. Поэтому детальное ¡пучение плотностного строения особенно высокогорная зон по гравиметрическим данный с установлением фактического распределения наклонных давлений по .лотностннк граница»' имеет больвое научное к практическое значение.

Заключение

В заклвчешш описввается обобщенный пуль развития зоанн* тол5( по схеме рифтогеиная зона- островная дуга- система остров-imx дуг- нгторик- континент под непреравннн действием наилонних давлений (3.1), термодинамического механизма Í3.3J и полэсобе??-нах сил (1.2), а та::?.? дается форицлировка обцега закона развития земных толц, зэкличле^йгося о том, что при развитии зехних тала в поле силы тязести, происходящей в условиях неоднородной их деформации под действием неразномерпнх bhsbhíix нагрузок, в результата периодического расплавления глубишшх масс из-за еккзеняя давления и температура ях плавления под разрывами рас-тягиваззже:: плотиостнах поверхностей я частичного плавления в их прогибах саниавчихся глубинных ведеств, дифференциации и педъеча иагяи образуются новые зеряальне обрацешше по форме и взаимно компенсированные по аномальной кассе плоткветные структура, обусловливание возникновение наклонных давлений в вида непрерывных сил растяжения поднятий и csaTKsí прогкбоз самих толщ и постоянство средних их плотностей, необходимое для равномерного осевого вра "9ния планета в целом. Отгзчается научно-практическое значение получаемых по методике автора Натеркалов по плотностноиу строения зевной коры и верхней мантии, а такне по геолого-плотностному строении верхней части земной корн в лвбом районе Земли, в том числе и по Казахстану.

Научные выводи по работе в целом вмнесенм в Качестве зацища-мых полояений.

Основные яолояснпа диссертации опубликованы с работах: ..Злзвдинов Л.З. Фнзико-иатеааткчвсиая сучность нелокальных гра-витациошпх аномалий и законн строения земной корп. Йлиа-Ата, известия flil КазССР, серия геолог. ,5,1303,ст.35-55.

2. Злавдинор Л.3.Новая методика интерпретации шлоколышх грази- ■ Тйщшишх аномалий, йлиа-Лта, известия ПН КазССР, серия геолог., 4,1907, ст.20-29.

3. Злавдкнов Я.3. Рсаение гравиметрических задач но дгухьерныа горизонтальным полуцилиндрам, Алма-Ата, Известия Ш1 КазССР, сер. геолог.,6, 1371, ст.77-82.

f, ЗяавдиноЕ Л.З. U дебаркации земных слоез во времени. Алиа-Ата, Известия fill КазССР, сер.геолог.,0,1373. ст.52-57. 5. о,1авди:шв Л.З. Изучение строения зеыной ком по гравиметрическим данным. Алма-Ата, Наука, 1974, ИЗ ст.' С. Злавдииов Л.З.. Выяснение конфигурации геологических образований по гравиметрическим данным. Сб."Вопросы нефтяной и рудной геофизики".' Алма-Ата, КаоПТИ, 1, 1974, ст. 38-42.

7. Злавдшшз Л.З. Реаение прямой к обратной задач гравиразведки для наклонного стергня". Сб,предыдущий, ст.36-37.

8. Злавдинов Л.З. Точечные палетки произвольных тел.Сб.предыдущий. 2, 1975, ст.59-65.

9. Злаадииов Л.З. Аналитическое решение обратной задачи граои-разведки для наклонного уступа.Н.,изв-я ВУЗСССР,геол.,3,1370,5ст.

10. Злавдинов Л.З. Способ истолкования гравитационных аномалий, измеренных на наклонной плоскости. Сб."Вопросы нефтяной и рудной геофизики". Плма-Ата, КАзПТИ, 3. 1Э76, ст.45-50.

11. Злавдинов Л.З. Разделен^: и истолкование грави<аНомалий на наклонной плоскости. Л-Лта.кзь-Чг АН КазССР,с.геол.,5.1976,ст.66-69.

7 ,

/ 5ь

12. Злаздннов Л.З. Способ разделения я кстолнованна гравктацн-онннх аномалий, наблвяаемия па наклонной плоскости. Новосибирск, СО ЙН СССР, геология и гвофязика, 2, 197?, ст.138-133.

13. Злзвдкнов Л.З. К вопросу о высокоточной гразираэведке. Сб. "Вопроса иефт. и рудн.геоекз."л!-йта,1!азПТН,4,1977,ст.31-39. Н.Злаздкцсв Л.З.Формула для расчета и дели кори к изатин Земли. Сб.предид'дай, 5, 1370, ст.3-10,

13. ЗлавднновЛ.З.Свойства полей, кзмеряенгх в »орпак «¿¿овнах, и истолкование одиночных апекалпЛ.Сб.'Теофнзнческяз нсслёдоСй-нка при поисках и разв.руд. иегт.-[1нй".А-Лта,Каз!'"С,1373,ст.57-й!>. ¡б.Злавдйнов Л.З. йод ель норн и итит Зсхза и класа^ашим гравитационных аномалий, Сбергп:5 предндтеий, 1973, ст.193-202. 17.3лавдкнов Л.З. 'Гравитационное поле и разрц&нзя сила внутри Зеклч. Сб."Вопросы прикладной гео^изнич". Р.-Ата, 1Э79,ст. 14-20. Ю.Злавдкнав Л.З. К вопросу о стройная лятосфер» по профиля Тянь-1ань-Паккр-Кзрзхорз:<-Гк^алаа. й. .Саг,.гнал.-я, 6,1580,ст.110-114. 19:Злавдп.чов Л.З. 0 следствиях теорзна С^окса. Сб."Вопроси рудной и нефтяной гео?яз1яи". Ялко-Р.та, КазПТП. 1580. ст. 3-8. 20.3лавдинов Л.З. 0 плотностной иодс/м океаническое кори и аан-тки Земли. Сб."Вопросы рудной и нефтяной геофизика". Алка-Ата, КаэПТИ. 1333, ст.27-35.

21. Зяавдинсз Л.З. Дылккбзев Т.Очзт на ЭВИ гравятац.чокгинс влияний региональных плотностных структур корн и верхней кан-' тки Зеклч . СС."йвтздкка и результата геофизических псследо ваний". йлма-йта,КазНТК,1384, ст. 20-2В.

22. Злавдиноз Л.3,,йки5ев Т.П. и др. 0 методике учета гравитационных влияний глубинных р^гнональних плотностных структур кори '

к верхней взятии Земи на ЭВМ. Сб."Теория н практика иитерпрета- 4 цин гравнт, аномалий".йлйа-Лта.Кгзгеофизика,1984,ст.78-79.

23.3лавдинов Л.З., ¡¡илквйаев Т.К. и др. Нстественная нричг га бакового сгатия, растясекка к скольвения земных тащ . Сй. "Интерпретация по-енцнальных полей". й-Ята.КазПТЙ,1386,ст.25-34. 24.3лавдинов (1,3, Цылкнбаев Г.К. и др. По-план®етное моделирова-нкз на ЗВК регионального плотносткоги строения и аномального гравитационного поля кори и верхний мантии до глубины 400 км . Со."Моделирование геоструктур на основв геолого-геофизических данных". Днепроиенровск. КГ СССР, 1386. 2ст. 25. Злавдиков ь.З., Еадкыйаев Т.К. К вопросу о плотностнок строении верхней кантик Атлантического океана . Сб."Совервенствова~ ицв методов геологической интерпретации геофизических полей", йлаа-йм. КазПТИ, 1989, ст.4-И.

2б.Зла»двнов Л,3., Пнякыбаев Т.К.и др. Оиьеыное геологическое ведеднрован^а на основе полного количесвенного истолкования гравитационных аномалий . Сб."Основные направленна [развития геофизическая работ з руднах райопах Казахстана".' Йлаа-йта, КазМС, 1583, ст.63-06.

2?.3даедшв Л.З.Дилккбаев Т.К. и др. Йетодика годного количественного истолкования гравитационных аномалий . Сб."Развитие методики обработки и интерпретации геофизической информации". йлмз-Ата, КазПТИ, 1ЭЭ1..ст.23-36.

28, Элавдинов Л.3,Планетарные закономерности аномалий гравитационного поля, плотностного строения Земли и принцип полного количественного истолкования этого поля. С '."Теория и практика геологической интерпретации гравимагнитных аномалий". йлма-Ата, КазПТИ, Ш1. 5ст.

РЕЗЮМЕ

Злавдинов Л.З. 2ерд1ц гравианоиалияяарин -зб^оввт саядарыаен тал^ылауды^ физккалш'-геологиялы.з неПздерЬ... Бул «уаыста Sep кабаттарында то^талкас ецкейл1 басулардвн тебел1 1$урылцстарди созу яане ойпанда адрылыстардн !$ысд рет!н-де болатын тектсникалык куштер, сонда«{ олар париодтатнп sjos-гайтмн Клапейрон-Клаузиус Teijfliri бойынаа магиа ярекеПн!î| тер-йодинаникалы1$ не.чанизкы дэлелденген. Осы кувтер ареалы lorapFa мангияпыч аарылран эоналарын бойлап болип туратнн иагиатизыны!) иатежес1нде айналы-Kepi вдрылыстардыч srç ачиррц болар репндв rça3iprl ыуяиттнц «зне континентт1к Sep 1$ыртыс туряер1н1ц даиуа керсет1лген. Автор дэлелдеген Sep чабаттарнныц TbrFt/зднк чурнляс зарнш) форь'улалары бойынва гравианоналиялардн абсолот сандарн-«ен талрлау yaiH дуниеде галрцз ыетодикасы бер!л1ен.

ABSTRACT

Zlavdinov L.Z. The physical-geological bases for absolute nua-beral interpretation of the Earth"s gravity anomalies. This dissertation 'jaonstrates the reliable theoretical proofes ibt :t uninterrupted actions in the Ear i"s stratoas of oblique >ressures as tectonical pouers of straining posit"ve and of pres-;ing negative their structures, about as these pouers periodicaly ¡tiaulatc by Xlapeyr0n-Klauseus"s equation the theraudynaeical iechani3B of the Bagnatical action along the torn zone of the ipper »antle with creating the revrsoly turned densitical struc-ures. Militai varieties of then are oceanal and continental ypies of the Eartii"s crust. The original aethod for absolute uaberal interpretation nr the gravity anonaiies is based by uthor"S formulas of the lau of densitical structure for the rystal Earth"s stratuas

Информация о работе

Злавдинов, Латип Злавдинович
доктора геолого-минералогических наук
Алматы, 1994
ВАК 04.00.12

Автореферат

Похожие работы