Бесплатный автореферат и диссертация по геологии на тему

Влияние кольцевого тока на тепловой режим плазмосферы и ионосферы земли

ВАК РФ 04.00.22, Геофизика

Автореферат диссертации по теме "Влияние кольцевого тока на тепловой режим плазмосферы и ионосферы земли"

АКАДЕМИЯ НАУК СССР СИБИРСКОЕ ОТДЕЛЕН!® СИБИРСКИЙ ИНСТИТУТ НИ,КОГО МАГНЕТИЗМ . ' ИОНОСФЕРУ И РАСПРОСТРАНЕНИЯ РАДИОВОЛН

На правах рукописи

ГОРБАЧЕВ Олег Анатольевич

УДК 550.388.2

ВЛИЯНИЕ КОЛЬЦЕВОГО ТОКА НА ТИПОВОЙ РЕЖИМ ПЛАЗМОСФЕШ И ИОНОСФЕРЫ ЗЕМЛИ

Специальность 04.00.22 - геофизике

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на,соискание ученой отепенг кандидата фтото-матвмаптеэских наук

Иркутск - 1990

такого по-птоххпгзэсхого киит;1т,ути

Научнлй руководитель: доктор дозшючздсемьтдоосэдх вдк,

с&лшалькка ошгопзотн: доктор Слзяао-мзтомэппеогап наук, про;оссор И.А.КрпнОорг, кандидат физпко-матоматачогасих ноу;; Е. В.Воронов.

Еодуцая организация: ИЗШГРАН, г.Троицк.

Запито диссертации состоятся 1 ноября 1S90 г. в час. 00 шн. гш заседании спэциплдзпроваяного

совета К 0CJ3.24.01 при Сибирском институте земного магнетизма, лолаафэри п распространения радиоволн СО All СССР по адресу: 664033, Иркутск, ул.Лермонтова, 126. >

С диссертацией: модно ознакомиться в библиотеке СибИЗМИР.

.mrtttnoTrrrr но™- \/ / 'А.и.галкин

^ j

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы.Диссертация посвящзна дальнейшему развитии проблемы ионосферно-плазмосферных взаимодействий. В нвй предпринята попытка объяснить имвпциеся экспериментальные даншэ по измерениям повышенных значений плазменных температур в области внешней плазмосферы и никележвщей ионосферы.

Как в спокойные, так и в возмущенные периода геомагнитной активности плазмосфера подвергается воздойствню магнитосфергого кольцевого тока, образующегося при азимутальном дрейфе энергичны! частиц солнечного происхождения. Кроме того, одновременно о повышенными значениями температур в области внешней плазмосферы зафиксирована значительная волновая активность в низкочастотно!» диапазоне (и < шь{, где ыь, - гнрочастота протона). Эта факта, а теягэ известная теория генерации горячими анизотропными протонами кольцевого тока низкочастотных волн альфвековского типа, позвйздют предположить наличие взаимосвязи между присутствием в магнитосфаре кольцевого тока, с одной стороны, и существованием "горячей ¡зоны" в плавмосфаре, с другой,

В связи с вышэизловогош становится актуальной задача соадз-, ния математической модели, описывающей состояние внешней плазмосферы с учетом происходящих в ней активных волновых процессов. Общая схема такой модели долша включать в себя анализ дисперсионных характеристик среды с целью отбора подходящих волновых' иод, выбор механизма взаимодействия аслн с частицами и полз/чаше системы гидродинамических уравнений,описывающих макроскопический параметры плазмы с учетом наличия в ней взаимодействия тиля "волна-частица" .Применение подобной модели к реальной физической системе -плазмосфарэ позволит получать пространствашю-времетшш распределения основных параметров плазмы (концентрации,температур, тепловых потоков), с учетом взаимодействия плазмосфврц я кольцевого тока, а также определить шшяниэ этого взаимодействий па пинележащую ионосфару.

Вса перечисленное ешю определяет выбор основных задач диссертации, их многоплановый характер и актуальность.

1. Исследовать влияние мшштосфарного кольцевого тока не

i, ÍJ¡c..,^.:.-'"^--- Уь—

i.;:,.i.;,.,i^u:: .....

пику sj^ïpaj-,.-: £ ;/Í;;Ú...:; - -ой-^-сл'-лл-

гспзрзруемшы гошшсого CÏ::o.

iU^i^D пр Î>ÏK; ре^-кьтйтц, сийзыошэ с tocusaios«,« сЗрп^э-

il пуд^ irf3i-iLI nííCTDit yp£.w«»2«I Cl^UUS; К ШрЗЯОСа ТОЕЛОШ'С к inzúza^iocv;: ccUuûIj о? сшу..:

;J't,hb ÏXJ.U pbOTÖSft 'X&níCiUiX nOÏCiCOa V- Eitr^öiSia в спслсцу щкда-Pü^u. Ví¡a¿:uií¿^ ургашсш«! tupcaocs теихоиоги погона, s.. П->:;гросна соггасо2аыаг.я кдель иодоойврко-шшу юсййршз rsciiSJOAúüoiiüiíi с упзтса ьириыглй iwisoehx kqîckcs. На еб осное* аесхэдованао ьдапшш настацшшрноств тешюии roíokoí vs. npooiриизгзошо-ьрйыошшо распрод<шния осношшх параг.»трм

I Ни ссизво ровулыйтас, юдучьшйа в гд.1 я Z прсвэдаж носдвдовыш» ьапгаша колщйглго 5 ока un нроогреаеиш-и-вргызтшо гафиыциг кощентрад-ла, ?<ншаратур а чтхоыг пото-шгванц длл даух раз;ичшп гэофцшчэских ситуаций: Спскойиё кож-цоиоН ток, ооатБвто1вувд1й кпзкоБ геоьгапгстгл

, РЛ .ЧО&ТОрйклвги« ________.

■ ■ . L ¡. -¡~ "—"»«•»ч.и; ¿гаачшшк и,

<■ ^, ~ 1 •■"Л;. . ..!. ;; , , , и : >у ;

удаленности плазмопаузн от Земли.

ручная я практическая ценность работа состоит прекдэ всего з той,-Что проведенные в ней исследования являются следующим эт8ЕЩ:.,в решении проблемы ионосферно-плазмосЗерных взаимодействий, учитывающим влияние магнитосферного кольцевого тока на. тепловой режим системы "ионосфера-плазмосфера". Полученные при этом результаты позволяют обьяснить серию экспериментов по измерениям плазменных температур в плазмосфере и ионосфзре, проведенных в течение нескольких последних лет. Кроме того, пснользуемый в работе метод, позволяиций определить влияние процессов типа взаимодействия "волна-частица" на макроскопические характеристики плазмы является достаточно озшим и может быть использован при исследовании других геофгаических ситуаций, з которых определенную роль играют волновые гвдекты.

В последнее врем при изучения околоземного космического -пространства все чаще используются активные эксперименты, при которых происходит искусственное воздействие на плазму;-В частности, одним йз таких воздействий является выброс из космического аппарата тгййлых ионов, стимулирующих развитиэ различного, рода иеустойчяйостей в плазме. Очевидно, что о помощью созданного в работе аппарата можно рассчитать влияние данного воздействия на макроскопические параметр плазмы - концентрацию, температуры и т.д.

Практическую ценность представляет также набор алгоритмов а программ, с'помощью которых представленная в диссертации модель реализуется на ЭВМ типа "Эльбрус".

Личное,участие. Получение .системы гидродинамических уравнений, в которых учтены эффекты взаимодействия "волна-частица", выбор численного алгоритма для реализации на ЭВМ уравнений, описывающих тепловой реки* системы "коносфвра-шгаэмосфвра", 9 также Есе расчеты выполнены автором самостоятельно, он таквэ является равноправным соавтором всех основных выводов и положений работы, сформулированных в научных публикациях, перечисленных в конце автореферата.

Ш_§9®?1 выносятся следущиэ пологения: 1. Система гидродинамических уравнений, учитывающие, взаимодействие плазмосфэры и кольцевого тона.

-• ' -----TBSKowro j:ьг&иизЯ

------- imwvfffi,

......«оггдйЦУш

КОНЦОПТрации, -------r

вр» г-зтг гсгдеЕоттая ни пчи ...------

опорного кольцевого тока.

,, ... ^«"«питлтц. исэдихаьязг-л:)? в гпосертогсш, спуС-

лщй^цзз-ейуул» • ------а

::cocoE3imz сэкипарал ип покооЦчргпну ^^эллрэшшга и 19йб г., Ввошгородэ 15QO г, Казани 193J г., кокЗоратш молода* учеши ИГУ, санитарах ИЗШ1РАН, ШИП»' нрп ИГУ, Ш.

Ст1$Ш8-Е_одьЖкйУдГй- Сморгвшш состоит кз гаолеккя, трох глав, аякжчешя :i двух приложений обеим оОьк.гам 141 страница, шьяпчоя 20 расуяков. ЕпЗлпогргфл кишчаот 11В наям-иоБапгй.

тчток СО^ГДАШЕ ГАГ,от

Ё2Л2М?Ш1 определен прокат нсследошшд к круг ьопросоя, па рэемшо которых нг.прзпл'лш рабою. Кратко опясцваотея структура и содар-янгэ доссортшш.

Пер&ея глава шевядопа тоорэипоскому исслздованпл гоапко-дсйсгБШ! магнятос£орного кольцевого тока и плазмос^ора. В ого о слово лоют метод, позволапдай учитывать волзовде аффекта, про-ксгодазао ео ваокиоЯ шшзтефвро, в уравнениях переноса ыассц, ттулъсй и eissprra частиц. В §1.1 рассматривается динамика „ »лпшяпого тока к плазмоеддры. На ocitoeo большого

—..... ""Тп.ПйПЛГО

плась su u^nov«........

......""»""Л TfiKB. ita вшп кук/и»......

—-г.о»»ш1 ommm ...........

б

по долготе и радиальному расстоянию в зависимости от уровня возмуценности магнитосферы.

В §1.2 рассмотрено взаимодействие "волна-частица" казду электронами и ионами плазмосфоры и ионно-циклотроншми (ИЦ) волнами. Кратко представлена их линейная теория применительно к условия« внешней плазмосфэри, проведены оценки резонансннх скоростей частиц, взаимодействующие с ИЦ-волнами как левой (А-волна) так и правой (ШЗ-волна) поляризации и на основа этого сделан выбор механизма взаимодействия электронов и ионов плазмо сферы с А- ц ЕМЗ-волнами.Для электронов это квазилинейное взаимодействие на черенковском рэзонапе, а для ионов -индуцированное рассеяние на биениях А- и ШЗ-волн. Здесь же получены коеффвдиенти диффузии для обоих процессов, проведано 1а упрощение для условна плазмосферц и проанализирована модель спектра Щ-волн. Параграф 1.3 - основной в главе 1. Он посвящен теоретическому исследован™ влияния взаимодействия "волна-частица" на макроско-пичекиз параметры плазмы в области взаимодействия кольцевого тока и внешней плазмосферц. На основе метода моментов получены добавки к правым частям уравнений гидродинамики в 13-ти момент-ном приближении, обусловленные взаимодействием "волна-частица". Анализируется величина этих добавок относительно соответствует столкновительных слагаемых н характер их поведения в зависимости от параметров плазмосфвры, геомагнитного поля и уровня возмущан-ности магнитосферы.

В §1.4 сделаны оценки величин температуры плазмы на экваторе и втекавшего в ионосферу теплового потока, обусловленных взаимодействием кольцевого тока и плазмосферц. Считая, что баланс энергии тепловых частиц определяется из условия равенства источника нагрева, обусловленного взаимодействием "волна-частица", и выноса тепла из области взаимодействия тепловым потоком вдоль геомагнитного поля, получено упрощенное уравнение теплошроноса. На его основе проведены численные раочети температур ионоэ г электронов в экваториальной области плазмосферы. При этом выяснился следущкй факт.

Согласно результатом, полученным в параграфе 1.3, источник нагрева ионной компоненты" пропорционален квадрату отношения плотности энергии волн к плотности энергии магнитного поля, а

Т

-">1.i.:i.w Й r»TH»ÍUi-l , iVi а.ИГ.11Л:и„».......

-----------J.,,3,,;,,, T

Ji'.izz: rúu.i^r'jjMiiioi'a п.гпл да иоксв по сраьиатш v --------f ...

(1:0: vJ-ucioutu теплопроводное тллмысй ь рь-)

...... i r."r* »кнаюьо uiiiioa 5r.inop2vyrn гц-оыгеа*

Do ртороп глнао --- ' ! i—u...'., , ■'

iüji. бзоецэдойстциП, разработанная в лаборатории физики иокосфзр-кой плазыц ГСШФ вря ИГУ. В ной, б соогьахогши с розудьтатшк первой гльеы, шродалан блок расчета теплового рехама ионосферы и адйэьосфорц. В систему модилирувда уравнений введеш уравнения переноса теплоыа потоков алвктронов и ионов, в результате чьго удалось выяснить влияние ностацнонарпости тепловых потоков ре пространственно-временные распределения концентрации и тэшо-ратур шшзш.

В £2.1 система гидродинамических уравнений, описанная в §1.3 Ериводатск к виду, удобному для численного интегрирования в системе "аоносфвро-штзкасфора". Здесь ьо дан краткий анализ вхшпзш нестационарности тепловых потоков электронов и ионов на просхранствонно-вроманнаэ распределения основных параметров нлззлл. Особенности численного интегрирования системы уравнений 52.1, связанные с добавлением в стандартную систему уравнений аерзыоса тепловых потоков, излоаеш в 52.2. Тут го приводятся Нйчальшо парашами модели и обосновываются начальные и граничила условия. В §2.3 представлены результаты расчетов, вшолнен-шг на основе системы уравнение §2.1, для невозмущенной плазмо-

, раслроде-

—------------/■•ФВНПйрГКОЯ СИО XUHU х^шыы*. wr„_

КПИ liuiuuuu,. .—

основа полной системы уравнений и температурой Т®4 , являющейся решением стандартного уравнения теплопроводности, проявляется наиболее заметно в периода восхода и захода Солнца, когда эффекта нестационарности теплового потока электронов оказывают ощутимое влияние на поведение температуры. При этом утром Тв > Т®4 , а вечером Тв < Т®4. Аналогичные соотношения справедливы и для теплового потока.

2. Нестационарность теплового потока приводит к более быстрому нагреву н охлаждении электронов соответственно в утренние и вечерние часы по сравнению со стандартной моделью.

3. С ростом высоты и номера Ь - оболочки различие мевду Та и Т"4 усиливаются. Для рассмотренных в диссертации условий они достигают 25% по температуре и 65% то потоку тепла.

4. Характер поведения различий ионных температур Т{ и Т"4 в плаамосфере отличается от соответствующих величин для электронов: в течение всадо времени суток Т, > Т?4. На высотах внешней • ионосферы соотношение мевду Т{ и Т® такие же, как и для электронных температур, однако величина различий ниш.

б. Заметные различия в высотных распределениях концентраций Лв и Й®4 , рассчитываемых соответственно на основе полной и стандартной систем уравнений, набггдаатоя тол§^ на больших Ь -оболочках (Ь ? б) в утренние и вечерние часа на плазмасфвршх высотах. Они растут с увеличением высоты и отражают характер поведения различий в электронной температуре: в восходяий период

> К®4, а в заходний период Ыв < Максимальное отличие составляет для расмотренных в диссертации условий « 6$ на I « Б в утренние часы.

Следует отметить, что полученные в расчетах различия в значениях параметров пл&ймы, описываемых на основе полной системы уравнений и в рамках стандартного подхода, представляют собой только минимальные значения в области плазмосфора о Ь > 3. Это связано о тем, что в данной глава согласованно учитывается только один источник нагрева плазмы - сверхтепловыв электроны. Для Ь > 3 существенный вклад в нагрев дают источники энергии кагнитосферного происхождения, например разогрев плазмы пря взаимодействии кольцевого тока с плазмосфврой. Вызванное шит нагревом повышение плазменных температур способствует увеличению

ы с^гздсоь&пизй з'.г.нсоюрао-шаиыоу^^.».«- _____

Ц ПрОЫДЗН Ь СА^ДУ^и^ ГЛ^Ь.', .

ЬИСХ^,111-¿4 ДСиа&иЪм.ад.'

• • - .).. , , " — ийа;««!-

йл'Ц'ашюИ задачу дапояаэшш задала пошилдогш» --------- .

ма^одейстьий 4ак'хорои» учи кашшзншз харситира ись^-

д.-пш.ч осноших параметра асьзш аа счэ? даосжпвций енорпь: Еонно-имьло'хрС/и^а ЕО.гн, гьнзраруокиА кольца Ви*м током. Поэтому и главо в гу-дроданамачоскых уравнениях модыш, сц^с;:-шрлюс цасои, и внерпш чьсящ, учти- ваэтсд,

1и>£шсзц4£ц2. стслшюбзшш | пронасси взйгыо- дзпстблй "ьол^-чазыца", охшсолше в главо 1.

В §-3.1 емогйнн осозошзост11 числонкого кодэырованцл

обусдоьлашшэ приоутствазц в ней внерпг-шс частиц килъцзього тока, для двух геофизических ситуаций: {. стацнанарша кольцевой ток, соотв.-зтствувдгШ низкому уровне гаслшпвлшй шдашиоси;

2. ьосмуцэпнуй кольцевой ток, возншсыизий в Фазе восстановлоцая геоиипштной бури.

Результат расчетов пространственно-вроыэшшх распределение плазма гуш етнх двуг ситуаций представлош н обсуаде-в §3.2. Одось ив проведано их сравнение с соответствующим к&ьлиддошшш т&штш, рассчитанными в главе 2.

--------- „ пйшана задача, связвннал с влияшмм

•««..•шип* ОаСИрйДЪЛопи»

- пяяпйлв РЬНХУШ »ИПИКТ8ГШ рмацюдолиим.. _____

"-■»"»йц«.;;» ь ЧГ-ь-иоп х.,^

Спокойны^ кольцевой ток.

1 .Спокойный кольцевой ток, соответствущий геомагнитно-спокойным периодам, способен нагреть плазмосферу до температур, провыиал-пих певозмущеннне значения в 2 раза днем ив 3 раза ночьв. Абсолвтшв значения температуря плазмы- на экваторе составляв? " 8Б00 К для электронов и ~ 10000 К для ионов. На высотах внешней Еоносфэри (h « 1000 гад) Т^« 4500 К п Tt» 5500 К.

2.Температура ионов всегда вше электронной в плазиосфэре а внешней ионосфере. На пяпких высотах (h < 500 км) Тп > Т(.

3.Суточный ход электронной температуры при учете взаимодействия "волна-частица" характеризуется отсутствием резких колебаний при переходе от дня к ночи, характерных для новозчущенного случая.

4.Потоки топла могут достигать величин ~ 3 101Ояв см"2с""1 для олектронов и ~ 4 10е3 эв см~гс-1 для ионов, что более чем в 10 раз превышает невозмущенные значения потоков в дневное время и почта в БО раз - в ночное.

б.Значительно меняется в.тсотний профиль электронной концентрации: происходит перекачка частиц из максимума области Рр на еысотн внешней ионосферы, за счет увеличения диффузии н изменения констант рзвкний образования и гибели ионов 0+ и Н+, и значительно уволгатвается концентрация частиц на плазмосфернсм учест-ке силовой лпнпи из-за возрастания икала высот плазмы. Возмущенный кольцевой ток. ,

1 .Пространственно-временные распределения параметров плазш, полученные "в режиме возмущенного кольцевого тока, характерпзупт-ся резко выраженной', нестационарностью. В точение 10-ти часового нагрева температура плазмы достигает зяоченийгна вкватсре 9500 К для электронов и ~15000 К для ионов; на высоте h * 1000 мл - " 6500 К для электронов и ~ 9000 К для ионов. При этом только экваториальная температура электронов внходат па установившийся (стационарный) уровень.

2.На иогасфершплвйсотах нагрев плазма начинается с задержкой относительно момента "вкллчепкя" кольцеврго тока. Эта задергша определяется высотой и скоростью стока энергии вдоль сшювой линии. Пй высоте h = 1000 юл она составляет для электронов ~ 10 минут, для ионов-- ~ 1 чвса.

3.После прекращения воздействия возмущенного кольцевого тока па

V VI , •я.п-а'Т "Т" ЙЕд В ТОЧОЩШ

чилчянпз 4SPO» I - л. —

¿.ВЛИЯНИЙ ДВИшчаиуи^/.» _____ ' • " > -

■гоко на концэцгр-адзз плззга сводится к десятипроцентному отклонению концентрации от во невозыущешюго уровня в достаточно 'Î"ияяшсйош.

оксг^рнмоЕташышмл даиаыти ми „—-. вдазмосферэ и лопос$оро показывает их качественно© согласие но сасотах внешней ионосферу. Рассчитанные величины те.улэратурц плазма на экваторе занижены по сравнению с соответствующими экспериментальными данными. Эхо заставляет сделать вывод о недостаточно полном учете факторов, опре делящих влияние кольца-його тока на тепловой рекам плазмосфэры и ионосферы.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТU

1.Исследовано влияние нагпитосферного кольцевого тока на внешнюю плазмосферу Земли, с использованием механизмов взтадэйствия тша "волна-частица" и метода моментов при получении шследов от втих механизмов в правые части гидродинамических уравнении, ошсываюдих пространственно-временные распределения основных параметров плазмы.

Процесс пародачл анергии варяаошым частицам внеиной плвзио-сфврц от понно-цшслотронных волн юлеот максимальную скорость в вкваториальной зоне шизмосфера. При индуцированном рассеянии — „•„„„ впндх передачи импульса нет, а при

-""""ТП ПТОЛКНОВЙНИИ влогч^ш _ ______

- »• т мп™г-г'урр1*я полной оиот0ш гретою«

•<:>■ •• г.-'* <-г-а{-,'\' -){..-!-з!«? .••лгзч-.пЮси п яогпя»»}

2.' Построена согласованная ¡юдоль иопосфрно-плазмае^зрнцх. Бзвтйюдэйствка с учетом вариаций тешюенх потоков. lía ев ссвавэ провэдапо исследование влияния пастацЕокпрнаати тепловых тютскоз нй простраистввшю-врвиошзйо распределения осаовпнх пориатров мазни.

Исследование теплового резина плазмосфэры и лоносфери не» -основе полюй систеш уравнения при отсутствии взаимодействия "волна-чзстпца" показало, что в условиях внешней ндагмоссГарц нэстЕш.г.ояерность тэпдоеих потоков шкет существенно шшеють энергетическую структуру систеш "коносфвра-шгаамосфвра". Навбо- ■ лее зкачитвльш эти изменения в периода восхода и зазода Солша, когда происходят перестройка тепловой структуры систеш. 3 На основе результатов, полученных в пп.1 и Z проведено численное исследование влияния кольцевого тока на пространствен-, ш-гфемеккна вариации концентрация, тешаратур и твшювях пота-. ков плазмы.

При и с следовании влияшш кольцевого тока на плазыосфэру и . ионосферу проанализировано две геофизические ситуации: спокойш:, кольцевой ток, соответствующий низкой геомагнитной активности tf возмущенный кольцевой ток, реализующийся во время магнитных бурь. При атом выяснились следующие факты.

Спокойный кольцевой ток способен резко увеличить температуру плазмы в плазмос4»ро на силовых лилиях, соотаетствущах области перекрытия кольцевого тока и плазмосфврц. Качественно меняется суточный ход електранной и ионной температур, практически на всей длине силовой линии Т, превышает То . Втекавдий в ионосфору поток -тепла, обусловленный взаимодействием "еоллй-частица", обеспечивает нагрев плазмы во внешней ионосфере до наблюдаемых в эксперименте температур. Крсмэ того, значительно меняется высотный профиль электронной концентрации за счот изменения коэффициента диффузии на ионосферных высотах п плазменной якали внсот на шшзмогДмрних шсотах.

Режим возмущенного кольцевого тока характеризуется преждд всего несташюнарностью прсстранстшшо-яременных распределений параметров плазмы. В течение десятичасового существования кольцевого тока температура плазма достигает более высоких по сравнению с предыдущим случаем значений, причем только электронная

'..¿чг^'ДУОчПО v/ a.__£---

-— '■»"чвдш TGKL аз

u vacoio.: &.»й-;ей2кл тоатэра-гур иоаиь и ____

-pjuyjibiaru сясзртешл опу&ишовьш! в сдадим

I * t •--

pj.yp D ышышя итии«».,_____

//Госиагиздаи U бэроцо^л. -1534.--т.24.-11.1.-р.15-1-157. с. Gorbachev О.А..Konlltov Yu.V.,Kto£aiov G.V. ¿nlaotropy oi' plasma tbipiiuture caused by ciisnstospharlc coirftctlcu.-//Pi»y a. SolarlTerr. (Po t otaa), -1933. -II. 20. -p. 51 -o*.

3. Гороачэв o.A.,Koiaa;oa В.В.Дазанов Г.В. Квазшлйайггл': награь taocosax слактроааа при вза^одоСствш шшзыэо4&ра с ко&ьцэгш тскоц //Тооыапатпаи а а&рошйьш. -1957.-т.27.-1J.4.

-с.625-630.

4. Goifcackov 0.1. .Ecnliiov Yu.V. .Ktaawiov G.V. оааьШхюаг La-ting ol eleotwaia la the Earth'и plasn^Dpliero /Лш cnc; Appl. Gоopiiya. -1 gag. -y. 127. ~Ii. 2/3. -p. 5 45-559.

G. Горбачйь о.А. Коаьцзеой ток; морфологи;, даишша. саэрге-ги-ы //Ирку». ул-т. -Ifpayscis, 1S33. -77с: ш.-Шгаа'р.: 9i n^iiis. - Дзг„ ь БПК1Ш1 24.06.63, 11.4049-53. 6. Горбачэи О.А..Коников Ю.В., Хьаансв Г.В. ЬзаймодоЕдуки. «йШ0-1С25Я01,рсшшк. вода с пгвзмлсфорнш! олектроны»:: /УШей-ciaiii ун-t. -Барнаул, J936, -28с ;нл. -Бсйяиогр. 22льзв. -Деп, К ЬШЬШ! 22.G3.85.-K.6554-13Q5.

"" " О.А..Khasanov G.V.,aiut Cuimo;,' A,L.

¿лл-..nit chi: и* ¡¡•-■ui-ь^ ...j ..

" • U.il. .Шяи-i: 1.1.. ----

Л ^^¡'SU;;,: ................

9. Горбачев O.A..Коников D.B..Сидоров И.М.Дазанов Г.В. К расчету электронной температура в системе ионосфора-илазмосфера //Геомагнетизм и аэрономия. -1990.-T.30.-N.3.-с.495-497. 1С. Горбачев O.A..Коников C.B.,Сидоров И.М.Дазанов Г.В. О численном моделировании теплового режима ионосферы и плазма сферы Земли.//Солнечно-земная физика. Иятнй симпозиум КАПГ. Тезисы докладов. Самарканд, 1989.-е.1Т6-1тг.

11. Горбачев O.A..Коников Ю.В.,Сидоров И.И.,ХазаноБ Г.В. Учет уравнения переноса для теплового потока при моделировании ионосфэрно-плазмосферных взаимодействий.//Десятый самкнар по моделированию ионосферы. Тезисы докладов. Казань,1990,-с.31.

12. Горбачев O.A. Взаимодействие плазмосферных электронов с кольцевым током.//Четвертая конференция молодых ученых КГУ. Тезиса докладов. Иркутск,|98б,-с. 130.

ГТл»гн(/-аил с п* тт a «ri- OA 0 Q ОЛ

Й>опмаг 60484 1116