Бесплатный автореферат и диссертация по геологии на тему

Ионосферно-плазмосферные взаимодействия и вариации частотных параметров спорадических образований

ВАК РФ 04.00.22, Геофизика

Автореферат диссертации по теме "Ионосферно-плазмосферные взаимодействия и вариации частотных параметров спорадических образований"

ИНСТИТУТ"ЗЕМНОГО МАГНЕТИЗМА, HOHOC'IEPJ И РАСПРОСТРАНЕНИЯ РАДИОВОЛН РАН

На правах рукописи УЖ 550.380.2

КУТИШШ1 "арина ЛлсксанлроЕна

КОНОСФЕИЮ-НМЗЖСФЕРШЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ И ВАРИАЦИИ ЧАСТОТНЫХ ПАРАМЕТРОВ СПОРАДИЧЕСКИХ ОБРАЗОВАНИИ

04.00,22 - геофизика

Автореферат диссертации на соискание учспоИ степеш! доктора и^зико-уатог/лтичсскнх паук

Работа выполнена в Иркутском государственном унлверсктсто

ОГшщалшпо оппонснти: доктор физнко-матоттнческйх наук,

Гдалевич ГЛ.

доктор физико-математических наук, профессор Калинин Ю.К.

доктор фнзшш-ттегдтических наук, профессор Фаткуллин M.H.

'1!одущан организация - 1П1РФ11

Ьаицп'а состоите}! "" J.fftJ^ УИъЗ- г. в ~СО часов на заседании специализированного совета Д.СОЗ.ЦЗ.СП в Институте зсгного маг!1етиз;.л, поиосфори и распространения радиоволн РАН

Адрес: ШШ2, г.Троицк Московской области ИЗИ1Р РАН Проезд: Г.'отро ст.Тошшй Стан, автобус И 531, остгловка

111з:.шзли

С диссертацией ыачно ознакомиться в библиотеке ИЗ'.ШР РАН. Автореферат разослан "R-O " ft^rj,^-^ I59J&- г.

УччшН секретарь специализированного Совета кандидат физико-математических наук

.V O.II.ItOJlOi.lIiiUEB

lliÙlLti-

ч. и--:»«"

Ч ■ ' <

• | ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Работа посвящена исследовании вариаций частотных параметров спорадических образований Е^, и Г рчеас1, исходя из единых методических, эмпирических и теоретических позиций на фоне процессов, формирующих крупномасштабную структуру ионосферы.

Актуальность теш. ГЛюголетний ошт математического моделирования ионосферных процессов привел к созданию моделей ионосферы, используемых как в исследовательских, так и в прикладных целях. Однако почти все созданные модели описывают т.н. фон, т.о. некоторые средние, сглаженные значения ионосферных параметров, очищенные от флуктуация, а, следовательно, далеко неполно отражающие реальное состояние ионосферы.

Такое разделение на фон и флуктуации, примешшциеося к современным представлениям о процессах в ионосфере, является несколько условным, однако, оно совершенно необходимо, поскольку фоновые модели имеют детерминированную основу, а не флуктуационно-статис-тическуга.

В соответствии с этим ионосферные модели, предназначеште для прикладных целей и использующиеся в качестве научной основы для диагноза и прогноза состояния ионосферы, должны строиться раздольно для фонового состояния и флуктуаодй.

Сейчас уже можно утверждать, что наЛден удачный метод и оптимальная структура модели фона. Созданы т.н. полуэмпирические или гибридные модели, легко адаптеру кциеся к заданным геофизическим условиям.

Иначе обстоит дело с моделями флуктуация. Несмотря на большое количество работ, посвященных неоднородной структуре ионосферы и, в частности, ?С110рал - , пока още очень мало сделано в плане создания моделей статистически неоднородной ионосферы. Известны только первые попытки систематизации экспериментальных дашшх в форме о?,лирических моделей. В последнее время появились теоретические работы, которые могут бить попользованы для построения фрагментов теоротичосгах моделей некоторых типов иоолко-родностей. Так применительно тс оД» Г « лг-тэкратордалгной зг. ю усп-т:»о работает мгхапизм нвуст'Нгптй-ггл Г- '¿то^-Тейтэ] а, ;->гог-пе:,.т:й кинетические г-ф-^ктамп. Опчк". в ■•о;-,'-;:':■<■,

учтет эффекты, связывающие фон ц флуктуации с изменением интенсивности и направления экваториальной электроструи. В авроральной зоне появление неодаородностей связывается с градиентно-дреЩовой неустойчивостью, однако но учитываются механизмы, вызывающие гра-дненги Ne в области главного ионосферного провала, приводящие к Г -spiead. Значительно сложнее обстоит дело на средних шротах, где крог.:е части перечисленных механизмов в действие вступают эффекты, связанные с прохождением терминатора, ветрами в нейтральной атмосфере, конкурирурх;гм действием гравитации и продольной диффузии и т.п. В среднеипротноп ионосфере не получил долкного объяснения с помощью теоретических моделей предсосходный всплеск частотных параметров в области Ej. и не выяснена роль возмущений с-параметрами АГВ-волн в формировании Г - £ pie aci .

Из осазанного следует, что пока еще рано говорить о возможности построения сколько-нибудь законченной модели статистически неоднородней ионосферы. Однако следует иметь в виду, что существующие модели фона боз учета флуктуаидй но только не удовлетворяют запросов инженерной практики, по и затрудняют прогресс в создании теории распространения декаметрошх волн.

Указанное обстоятельство побуждает ужо сейчас, используя имеющиеся. теоретические соображения и многочисленный оксперпмон-талыые даншо, приступить к созданию фрагментарных моделей ноод-нородностей, визшшвдх F -рассеяние и появление слоя Е^ . Такие, в частности, омпирнчесшо модели несмотря на их неполноту, условность классификации и в ряде случаев грубио приближения, могут оказаться полезными. Совместно с фоновой моделью система будет представлять собой оданую модель статистически неоднородной ионосферу, Шслпчошю стохастичности потребует нового подхода к решении ионосферных задач распространения радг.овэли, что ysu» ядояотсд прогрессивным. Количествендао неточности, допущошшо прк создашь; такой шдола, оу,пут устраняться по мерз ее совершенствования уточгиння.

К настоящему времени для слоя Б^ имеется эгзыричоская :..-.>-дель 0,0везхч1льд1зд0ва и Г.^.'.йхайыхзо.'!. Она базируется на ггрздполо-жонмл о гауссовом распроделонкк логарифмов кедяаию;: значен::;': частот f0 К у п j,t Е^ , подучеших, на отсохших Б3„ Этот кв?<>>; до от только описание вероятности полило:«:« слоя К в табличке..-. ii.ui "абл5:ч:;о-она.т::тп*1оск:;м вине, что загружает пр:а:5пенке сЗТ/,;

при его использовании.

Из-за значительного усреднения (применение медианных значений, выбор метода) такие модели не могут дать необходимой детализации данных во времени и пространстве; а также создают трудности при интерполяции данных на заданные часы суток и месяцы года. Модель, дающая возможность прогнозировать условия распространения радиоволн слоя Еу на среднеширотных односкачковых трассах с учетом их технической оснащенности разработана Мянуллиным и др. В ее основе ленат экспереыентальные дашше наклонного и вертикального зондирования за — дьа цикла солнечной активности* Однако имеется целый ряд задач ионосферного распространения радиоволн, который требует знания вариаций параметров Е ^ к экваториальной и авроральной зонах, а также задания N (h) профилей в узлах трассы. Дпл этой целя необходимо построение детерминированных моделей Е.у , как, например, модель Коренькова. Следует, однако, отметить, что точность такого рода моделей не высока вследствие неполноты наших знаний о величинах скоростей элементарных процессов, параметрах нейтральной атмосферы и т.д. Более перспективным при построении прикладных моделей, как это ука было показано на моделях фоновой плазмы, является метод гибридного моделирования. Этот метод позволяет повысить точность расчета параметров, благодаря коррекции по статистической модели. Для построения эмпирической модели целесообразно приметать ту же методику, которая использовалась для статистической модели фона, а именно: разложение полей ионосферных данных по естественным ортогональным функциям времени и координаты. Создание гибридной модели параметров спорадического слоя Е для решения прикладных задач является одной из актуальных проблем физики ионосферной плазмы. Еще одной актуальной проблемой является разработка модели, количественно описывающей явление F sptead. Известна в этом плане эмпирическая модель среднеквадратичных отклонений йN Скнглтони. В ее основе ле-зглт уравнения, выведенные'для модели мерцаний, а вероятности находятся с использованием интеграла ошибок. Результаты модели проверяются по данным вертикального зондирования. С помощью модели Синглтона могло описать явление Г -spzsad в приближении слаоого рассеяния. В настоящее время нет заверивших теоретических кодэ-ле": Г -spread, в особенности, для сродь:- пглрот. Продс?аЕЛЯстл.я

целесообразной, на данном этапе, разработка статистических моделей параметров рассеянных отражений, основанная на использования данных станций вертикального зондирования и совпадающая по методике с эмпирическими моделями фона и параметров слоя Е ^ „ Эмпирические модели, построенное по единой методике, позволяя' одновременно описать параметры Е^. и F -¿pitad къ. заданной трассе.

Основными целями работа являются:

1. Построение по единой методике эмпирических моделей спорадических образований типа Ц- к F -spzcad. включающих особенности поведения их параметров na;;j u:.:c р; предаосходешй всплеск в j} Е(? , главшй провал, экваториальную аномалию и т.д.

2. Создание числошшх моделей, помогающих оценить роль тех или шшх механизмов в образовании отдельных особенностей параметров Еs и F -spieod . в частности; предвосходнш"; эфТхзкт в /¿Ej» явлешю среднеширотного ? -jp'zecidи др.

3. Разработка гибридной модели ионосферы, включающей тонкий слой Ely .

Наущая новизна работы определяется тем, что впервые:

I. Создаш эмпирические модели частотнпх параметров Ej и Г -¿'piead, исходя из единых эмпирических представлений с ксполь-зовашшм той же методики, что и для фона, включая зоны крупномасштабных структур ионосфери.

Оценена роль ио1юсф>зрно-плазмосфершх взаимодействий в образовании отдельшх особенностей спорадического слоя Е^. , в частности, нродвосходного всплеска Е^ на среднеишротных станциях.

3. Оценена роль термосфорного возмущения с параметраш АГВ--волн в создании резких градиентов h'e па профиле // ih). которые могут обеспечить градиептно-дренфошо неустойчивости, гекернрул-i:iiio сроднеширстши Г -spit'ad.

•1. Построена гибридная модель ионосферы с учетом тонкого слоя E(i> „

Практическая ценность работы определяется следующим:

- подход, используемый при разработке эмпирической моделк фона, применяется для построении эмпирических моделей явлений Е..-и F ~splead*

- возможностью применения результатов, полученных из указанных долю моделей и полуо?.зшричвской ыодоли тонкого слоя Е j ., дат

прогноза и расчета среда в узлах КВ радиотрасс.

Реализация работы. Исследования, результаты которых приведены в диссертации, использовались при выполнении НИР Ленинградским научно-производственным объединением "Вектор" и Арктическим Антарктическим научно-исследовательским институтом АН СССР. Результаты исследований были включены в учебный процесс на кафедре радиофизики ИГУ.

На защиту выносятся;

- Исследования параметров и Р -$рхеас1 с помощью моделей, учитывающих ионосферно-плазмосферше взаимодействия, а также возмущения ионосферных параметров, вызванные возмущением параметров термосферы в полярных областях.

- прикладные статистические модели параметров Е^. и Г -зр'сеаЫ, основанные на разложении полей данных вертикального зондировашш по естественным ортогональным функциям времени и координаты и регрессионном анализе коэффициентов разложения,

- прикладная детерминированная модель слоя Е^ ,• основанная на перераспределении ионов под действием ветрового сдвига с коррекцией по статистической модели,

- исследование вариаций основных параметров слоя Е^ и явления Г -яръеаЫ. морфологически и с помощью эмпирических моделей.

Апробация работы. Основные результаты и выводы, приведенные в диссертации, докладывались на следующих Всесоюзных конференциях, совещаниях и семинарах:

На X Всесоюзной конференции по распространению радиоволк, Иркутск, 1972.

На ХШ Всесоюзной конференции по распространению радиоволн, Горький, 1981.

На Х1У Всесоюзной конференции по распространению радиоволн, Ленинград, 1984.

На ХУ Всесоюзной конференции по распространению радиоволн, Алма-Ата, 1587.

На Всесоюзной конференции по физике ионосферы, Ашхабад,

1976.

' На Всесоюзном совещании "Крупно?.эсштабкые структуры субав-роральной ионосферы", Якутск, 1081.

На и; Всесоюзном совещании "Неоднорсшзя структура ионосферы", Алма-Ата С./люо), 1СВ1.

IIa У Всесоюзном совещании по проблеме "Волновые возмущения", Батуми, 1902.

На Ш Всесоюзном совещании "Полярная ионосфера и ионосфарно--магнитосферные связи", f/ty-рыанск, 1984.

На ГУ Молсдувсдомстреттюм совещании "Неоднородная структура ионосферы", Душанбе, 1984.

На У Всесоюзном семинаре по моделированию ионосферы, Тбилиси, 1980„

На У1 Всесоюзном семи ■ про по моделированию ионосферы, Томск, 1982.

На УП Всесоюзном семинаре по математическому моделировании ионосферных процессов, Иркутск, 1934.

На 1У Всесоюзном семинаре "Ионосферное прогнозировашю, Новосибирск, 1985.

IIa Всесоюзном coiauiape 'Тапштосфорно-ионосферные связк'% Апатиты, 1983,

На Всесоюзном сбшшаро по ионосферному моделированию, Ростов-Дон, 1983,

IIa Региональной научно-технической конференции, Новосибирск,

1903.

Кроме этого, материалы доло.таны на семинарах в Горьком, Казани, Ляма-Лто (IS8Q-I93U) г а тагске на кафедре радиофизики и лаборатории ТИН Ш5Ю и конференциях физического факультета ЯГУ.

Глава I. Исследование вариаций основных параметров спорадических оспазоюний в различных широтных региона::,

В настоящее время кмется большое количество обзоров и ординальных работ, посвященных раосмотрошао морфологических особенностей основных параметров спорадгчоских образований (Б^ п Г -¿pisad) в различных ишратшк [огпопах,, Вместе с тем нокоторио ьк«р$олох^~ nocíate ocotíc'aw-ín остаются пока совсем непследовашвши ил» имеются п«удй;оука«шост»1 токковааи^. В часгиости: не рассмзгрои гон-рос о взаимодействии нерегулярных неоднородных структур (Е е Г -Sptead, uaiipitusp,) t регулярными нооднородгаия! структурам-: такими как: экваториальная анотлия, глаашШ ионосферный провал, яорзиовятциося ионосферой возц/зкиаи;. Поэтому I гланд иоса.к*зн£ исследовании некоторых аз указанных оф^ктов глобального распре -дслмшд hivíouuíí £ с к - - pacccíítus.-'.

Глаьц состоит из imjx яар.'И'раф1>у( та которых paccwoTpsiu:

морфологические особенности параметров Еj (§1) и Г -spread (§2). Это рассмотрение проводилось на основании ежечасных значений параметров /, Sj. , jg Еj, , ¡x Ej. , PEj , а также индексов рассеянных отражений и РГ -spread для ~ 40 станций вертикального зондирования для различных циклов солнечной активности и сезонов.

Анализ экспериментальных данных позволил обнаружить экваториальную аномалию в параметрах Е ^ , Jg Е$ и индексов F -spieac!. Сделано предположение о возможной связи изменений параметров Еj> и Г -sp'iead. с вариациями параметров экваториального электродяота. Удалось показать таете, что данный эффект имеет сильную зависимость от сезона и времени суток.

Исследования в среднеширотном регионе позволили выявить наличие предвосходного увеличения частотных параметров тонкого слоя Е на большинстве средноширотшх станций. Высказано предположение, что объяснение этому эффекту можно найти во взаимодействии сопряженных полусфер через плазмосфэру, когда одна из полусфер освещена.

В области главного провала ионизации проведенные исследования показали проваш в параметрах j0 Е^ , Еу и индексов Г -spread„ ¡шенвде сезошю-суточную и долготную зависимости*

Предполагается искать объяснешю указанным особенностям с помощью механизмов, описывающих субазроральную ионосферу, приводящих к значительным широтным градиентам . Долготные вариации по-видимому связаны с общей циркуляцией термосфер!.

Исследование рассеянных отраяешп; частотного и диапазонного типа, проведенное для различных широтных регионов показало, что на экваторе и в высоких широтах оба явления имеют высокую вероятность появления и существуют одновременно. lía средних сиротах обнаружено Г-рассеяние только частотного типа. Этот эффект явно указывает ка локализацию источников Г -sp'iead в экваториальной и высокоширотной областях.

Из анализа явления ? по литературным данным четко

прослокивается перемещение рассеянных отражений по силовым линиям магнитного поля Земли.

Из корреляционного анализа индексов F -spread ка различных станциях зегаого пара нами было обнаружено значительное увеличе-ште радзгуса корреляции в направлении :.лгдатной координаты

Кроме того статобработке подвергались амплитуды стандартных сигналов, т.о. сигналов точного времени (передающий пункт Москва, приемный - Притек).

Из предварительного анализа следует, что периода быстрых флуктуаций сигнала могут быть связаны с появлением Г -рассеяния.

Глава 2. Математическое моделирование как метод исследования явлений Ej» и Г -.spiead.

В этой главе приводится обзор существующих теоретических моделей Е^ и F -sp'ieaci, фрагментарно описывающих вариации параметров спорадических образований и основанных на решении уравнений квази-гидродинашки, Обсуждаются результаты исследований, выполненшх с применением численных методов. В §1 данной главы рассматривается слой Ej» , представленный теоретическим! моделями (детермкнирован-jше модели экваториального Е^ , моделирование высокоширотного спорадического слоя Е, математическое моделирование среднеииротного слоя Eji , эмпирическое моделирование среднешлротного слоя Е ). §2 посвящен результатам исследования явлоготя Г -spiead с помощью численных моделей (рассориваются в частности: экваториальные, высокие и средние шпроты и эмпирическая модель Синглтона).

Критический анализ показывает, что все разработанные к настоящему времени модели обладают недостатками, ограничивающими их исследовательские возможности - так, модели, учитывающие двухпотоко-вую и градиентно-дреифовую неустойчивости удовлетворительно объясняют развитие слоя Е^ на экваторе. Модели, включающие Релей-Тейлоровскую неустойчивость для образования пузырей на экваторе приводят к развитому F -¿р'ге а и . Однако вариации параметров J0Ej , ¿¿Е^ к индексов ^ в зопо экваториальной аномалия, связанные по всей вероятности с вариациями интенсивности и направления экваториального электроджета численно нэ описаны. В аврораль-ной зоне иоплохо работают мехшшзш градлентно-дрзйфовой неустойчивости. Однако но сделано попытки рассчитать параметры Г -рассеяния и Е в зоне глазного провала ионизации.

В среднеширотной зоне злой Е¿ удовлетворительно описывается с помощью долгозивущих ионов tig , формируемых с помощью Еетрового сдвига в тонкие слои. Однако ни одна модель не объясняет численно такие особенности слоя Е ¡ , как предвосходдый "всплеск" параметров /с Ej и Jg Ef з данной точка в момент восхода Солшха в сопряженной точке. Для среднепаротногс Г -¿ръеос/чяслвтте модели

пока не разработаны. В последующих главах даются фрагменты численного моделирования,, восполняющие часть пробелов исследуемых моделей, а такие эмпирические модели, которые остаются пока наиболее приемлемым для решения широкого класса радиофизических задач.

Глава 3. Экваториальная электроструя и ее роль в вариациях параметров фона и спорадических образований

Третья глава посвящена рассмотрению нестационарной модели экваториального электродг.ета, разработанной автором и обсуждению роли экваториальной электроструи в вариациях параметров (фона и спорадических образований.

В работах ряда авторов было показано, что на магнитном экваторе в районе максимума элоктроструи наблюдается "всплеск" плотности нейтральной компоненты. Этот эффект приводит к увеличению процессов рекомбинации и слой F 2 поднимается вверх. Концентрация фоновой плазмы уменьшается. При этом увеличивается вероятность появления Г -spread и уменьшается интенсивность свечения кислорода ( Я 6300 А0)о Па широтах + 25 где уменьшается плотность нейтралов (_/>) увеличивается, интенсивность свечения возрастает. Интенсивность электроддета, кт 12 и РГ -Spread наоборот уменьшайся,, Долготные вариации параметров Г -spread в районе электроструи, по-видимому, связаны с изменением положения зоны конвергенции о

Широтные вариации параметров рассеянных отражений ("горбы") ко аналогии с аномалией F2, могут быть вызваны растеканием поднимающихся "пузырей" вдоль силовых трубок магнитного полг Земли.

13 Е-области нами были проведены оцешси ишсремента нарастания возмущений (у ) с учетом скорости дрейфа электронов в экваториальной токовой струе„ Показано, что на высотах области Е наибольший вклад в уравне;ие для у дает двухпотоковая неустойчивость, на больших высотах - градиентно-дрейфовая.

Подчеркнуто, что 0 до высоты 210 км для возмущений с масштабами от I кгл и выше ночью, а в дневных условиях - до h -= 150 * IG0 км.

Отмечено также, что с увеличением Ир - индекса диффузный слой Е¿¡у заменяется плоским - "Egg , который хорошо описывается теорией ветрового сдвига в присутствии металлических исков, г.эре-но сенных ветром из тропиков в экваториальную зону конвергенции.

Ослабление Е^ и F -sp-ieacL во время бури связано с уменьшением интенсивности электроструи, вызванным вариациями конвективного Е-поля, связанными с изменением направления 1Ш.

Модель ионосферно-плазмосфершх взаимодействий, для низкоширотных трубок используемая нами для описания параметров ионосферы в области экваториальной аномалии показала хорошее качественное соответствие результатов с экспериментом на высотах больших 500 юл. На низких высотах несовпадение с наблюдением вызвано отсутствием в модели члена, учитывающего вертикальный дрейф за счет экваториального электроджета. 1ш-г восполнения этого пробела нами решается простейшая нестационарная »модель электроструи. В качестве основного параметра используется электрический потенциал. В модели учитывается временная зависимость проводимости и нейтральных ветров, а также зависимость электрического поля от высоты, Также найдена зависимость электрического поля от широты, связанная с своеобразным поведением силовых линий магнитного поля. Показано, что изменение значений проводимости Каулкнга способствует локализации электродаета в узком шпротном интервале. Полученные значения электрических полей могут"быть использозаш для моделей экваториального F ~spieadrj опясашшх в предыдущей главой а также для расчета скоростей дрейфа частиц в моделях ионосфорно-плазмосферных взаимодействий.

Глаш 4* Иэносферно-плазмосфернио связи и флуктуации параметров сроднсширотного спорадического слоя L

Эта глава посвящоьа разработке модели ионосферы с учетом ионосфорно-плазмосферных саязей, на основашц: которой предпринята попытка исследовать флюктуации параметров спорадического слоя Е на средних широтах, В частности,_здесь рассматриваются следующие вопросы: расчет параметров силовых трубок (§1)г обсуждаются основные уравнения модели (§2) и их прилоконие к модели среднеппфотной ионосферы (§3), проводится обсуждение полученных результатов (§4), исследуется роль альфвеночеких волн в предвосходао.м эффекте слоя Е (§5), проводится моделирование высотного распределения электронной концентращш слоя Е г ш сродшх широтах (§6) и описывается, построенная автором, простейшая детерминированная модель тонкого слоя Ел на средних сагрота;-:.

Основные результаты четвертой главы следующие:

1. Создана модель ионосферно-плазмосферных взаимодействий, основанная на решении уравнений непрерывности для основных ионосферных компонент, включая ионы магния, и теплопроводности для электронов. Задача решается вдоль силовых трубок, параметры которых расчитаны нами согласно теории Гаусса»

2. С помощью этой модели объяснен предвосходный "всплеск" электронной концентрации в слое Е^ в северной полусфере:

В зимнюю или равноденственную ночь во время захода Солнца в летнем полушарии плазма в трубке сжимается. Поток ионов Н+, поступающий при этом в северное полушарие вступает в реакцию перезарядки с 0+. Ниже уровня перехода накапливается ион 0+„ В области 12 наблюдается предвосходный всплеск „ Ниже происходит обмен 0+ с молекулярными ионами, в результате увеличивается концентрация ионов , обуславливающая предвосходный всплеск в частотных параметрах тонкого спорадического слоя Е. Во время восхода в сопряженной точке происходит тепловое расширение плазмы, подъем концентрации в вышележащие области, что ведет к уменьшению в Е ^ - области перед местным восходом.

3. Оценено прямое вжяше поля альфвеновских еэлн, возбуждаемых в ионосфере прохождением терминатора на магнпто-сопрякен-ную ионосферу. Показано, что такое влияние не эффективно с точки зрения формировашм тонкого слоя Е^ па другом конце трубки. Однако не исключено, что альфвеновские волны могут служить инициатором пока неизвестных нагл процессов, приводящих к формировашда

Е^ - слоев.

4. Получено решение простейшей модели, включающей ионы Мд. и ветровой сдвиг, с верхними граничными условиями. Проанализированы решения при различных амплитудах сдвиговой волны и коэффициентов затухания ветра.

5. Разработана методика включения уравнения непрерывности ап <) Ид* в любую среднеширотную модель ионосферы. ^

Глава 5. Моделирование возмущений электронной концентрации, связанных с прохождением акустико-гравитацг.ошшх волн.

3 развитие модели ионосферно-плазмосфоршх взаимодействуй, рассмотренных в главе 4, з этой главе плсдпри!1ята попытка выточить возмущения атмосферы с параметра.:! ЛГВ волг и расч^тать

теоретически и численными методами ожидаемые при этом эффекты в области Г ионосферы. В частности: здесь рассмотрены следующие вопросы: кратко рассматриваются исходные уравнения теории АГВ (§1), проводится численное моделирование влияния АГВ - волн на фоновую ионосферу (§2), подробно рассматриваются результаты численного моделирования с учетом возмущении, генерируемых в высоких широтах и терминатором (§3), проводится исследование возможности учета в детерминированной модели ионосфер! изменений, вызванных вариациями параметров нейтральной атмосферы (§4) и исследован количественный вклад совмосгюго воздействия ветрового сдвига в Е - области и возмущения в К области на// (Л,) - профиль (§5). Основные результаты пятой главы сводятся к следующему:

1. В модель ионосферно-плазыосфершх взаимодействий, основанной па численном моделировании уравпеш1й гидродинамики и теплопроводности с учетом ионов Мд* » ветрового сдвига и дрейфа заряженных частиц введены возмущения с параметрами АГВ - волн.

2. Показана возможность получения решения в виде значительно перестроенных профилей А' (/») вплоть до образования промежуточных слоев. Отмечено максимальное влияние возмущешья на высотах максимума Г2-слоя, а также наличие противофазных вариаций //й и- ЬтГ2» Разработав методшса вюпочения возмущетш в любую численную модель ионосфера, учитывающую действие ветра в нейтральной атмосфере„

3. Рассмотрен вариант наложения на Ц (Д) профиль ионосферы возмущений, с параметрами акустико-гравитацяоншх волн„ генерируемых во времи суббурь (и;?. 68° и распространяющихся к среджм широтам) , так и при прохогдсшш солнечного терминатора на — 40°

и ниже. Показано, что амплитуда возмущений па средних широтах,, вызванных приходом АГВ-волн из полярных областей значительно поддерживается таким источником, как солнечны;! терминатор,

4. В результате численного моделирования получено увеллчезшэ амплитуды Д'е и усилеьпю нелинейности реакции ионосферы с ростом периода возмущения. Отклик ионосферы на возмущающий фактор приобретает импульсную форму,, Выдвигается гипотеза: в возмущенной ионосфере возмогло образование автоволновых процессов. Автоболш, многократно разрываясь на нооднородностях , порождают вихревые структуры с более мелкими масштаба!^, на которых могут рассеиваться радиоволны досмотрового диапазона (явление Г -эръеа с! )„

5. Получены решения системы магшио-гидродинамических урав-

нений с учетом термосферного возмущения, распространяющегося из полярных областей к среднеширотным в периода суббурт,, Показано, что возникающие на// С/г.) профиле резкие градиенты Nc и кт72 могут генерировать при определешшх условиях градаентно-дреййоше неустойчивости, приводящие к появлению развитого Г -spzeacL.

6. Численно рассмотрена ситуация одновременного наложения на/V (/г.) профиль возмущений, с параметрами ветрового сдвига и АГВ-волнн. Получено явлешю пространственного резонанса, в результате которого на профиле Л/е вино слоя Е^ наблюдается дополнительный максимум, обусловленный сгонкой металлических ионов.

Глава 6„ Система ионосфсра-плазмосфера и спорадические'

образования в области глазного провала ионизации, В шестой главе проводится исследование механизмов образования Г -$piead в области главного провала ионизации с точки зрения ионосфюрно-плазмосфорного взаимодействия. Эта глава охватывает следующие вопросы.-

Особенности плазмосферы в области среднеииротного ионосферного провала (§1), роль крупномасштабной конвекции и полярного ветра в создании, крутых градиентов концентрации на кромках провале. (§2,3,4) „ влияние термосфорных эффектов на вариации зарятншх частиц в провале, для чего рассчитывались нами экзосферные температуры (§5)„ решение модели иопосферно-плазмосферных ззалмодейст-вий для области провала (§6)s а также обсуждение возможности развития F -spread з области резких градиентов 1;а кромкшс провала (§7)„

Основные результаты шестой главы следующие, 1„ Анализ механизмов, описывающих провал, дает возможность утверждать., что главный взелад в создание градиентов вносят: крупномасштабная конвекция, полярный ветор, шсыпанля в области овала сияний, но до заполненность силовых трубок, магшшгого по ля Земли и несовпадение географического и магнитного полюсов„

2„ Получен расчет концентрации заряженных частиц по разработанной наш модели ионосферно-плазмссфзршх взаимодействий, с учетом скорости уноса легких ионов за счет полярного ветра и крупномасштабной конвекцииt который приводят к уменьшению на высоте максимума слоя 72 в два раза„

3. Показано, что градиент« на стенках среднеяйротног^ ионосферного провала, возникающие благодаря рассмотренным кожа-

низмам. могут приводить к образованию Г - $р*геа.с1.

Глава 7„ Эмпирическая модель частотных параметров спорадических образований.

В седьмой глаье рассматриваются: методика построения регрессионной модели параметров спорадического слоя Е и обсуждение результатов, в котором, в частности, дано сравнение с результатами моделей других авторов и экспериментальными данными (§1), возможности применения регрессионной модели, например: для прогноза расчета радиотрасс, для построения гибридной модели тонкого слоя Е^ (§2); глобальная эмпирическая модель индексов Б -^/^ое/ (§3) и возможности ее применения, включая использование модели для прогноза и расчета величины , варьирующей с гелиогеофизи-

ческими параметрами (§4).

Эмпирическое моделирование ионосферных параметров как однородной так и неоднородной ионосферы является одним из важнейших направлений приземной плазма. Одним из наиболее важных моментов создания таких моделей является возможность идентичного представления фоновых параметров ионосферы, включая регулярную неоднородную часть (экваториальную аномалию, главный ионосферный провал и т.д.), и параметров'нерегулярной неоднородной части какими являются спорадический слой Е и явление Г - $ркккЗ,

Для обеспечения более компактного представления исходной информации наш применялся метод разложения по естественным ортогональным функциям, не требующий задания вида функции и успешно зарекомендовавший себя при построении эмпирических моделей фона.

Каждый параметр ( ^ а/е££1 к'Е<?, РГу . индекс » РР- $ръеа с1) представляется в виде ряда, слагаемые которого являются произведением даух членов. Один из них характеризует зависимость параметра от времени - , другой - от координаты V :

где И- ~ коэффициенты разложения, V - модифицированное магнитное наклонение

У-а-ге ( ^

где ф - геомагнитная широта, С7т - магнитное паклонеше на высоте ЗСС км. Вблизи магнитного экватора величина У совпадает с маг-читк^м наклонен:»:.», а у пслвсов она значительно зависит сг

геомагнитной широты <р .

Параметры мололи ( J ) выбирались из ежечасных данных вертикального зондирования для различных месяцев года..

Для слоя Еg в рассмотрение принимались дашше 33х станций Земного шара; для F -$piead - 45 станций* Поскольку естествен-ше ортогоналыше фушеции являются собственными векторами авто-корреляциошшх матриц, их мотаю расположить в порядке убыватш собствсшшх чисел. Ряд обрезается на тех фушшияхс которые имеют наименьший вес в процентном отношении,, На следующем этапе е помощью метода шагового регрессионного анализа находятся регрессионные зависимости

H;j -V Z<pH

где €l„ ~ свободный коэффициент разложения, €рк .переменные „ Для модели выбрано 19 переменных: I -г 18 - трехчасовые значения Hp индексов (за 2 с лишним суток до исследуемых) и 19 - F jq 7 (среднемесячные аначешит солнечной шстишюстя) »

Па последнем этапе решалась обратная задача, которая заюго-чалась з назеоадоппп параметров спорзл:гсоскпх образований до орто-гональш.*.; функциям времогш и координаты л рзгрзссяонш". ногфел-ционтам

i'f jt?

Обычно в рассмотрение достаточно -пряннгать repaie 3 фушап;-' врокони» Вклад з разлат.энае первой фушал;;< ZZC, второй •

12% и третьей - 2%. Вторая а третья щпиапп г"г;:сгорвкзгаш. Iîoi>-вал ортогональная функция координаты дао? з разлоэшне вклад 942.

Строилось несколько вариантов модели» В первом гарпанти каддая из шпротных зон обрабатывалась отдельно, В результате подучено хорошее соответствие с экспериментом» Та::: з экваториальной зоне обнаружена экваториальная емсыьтхл з частотных пара:.:т_--рах слоя S^i , dFEj и индексах Г - gptnaci , а та::::э в F;1 -Sръ s cl cl . В средних сиротах четко прослеживается прздесс;:о::--шй "эффект", связашшй с ростом п рзшпо ттрс;.-

1шс- часы, В субавроральной зонег так ко как л в эксперимента . паблкгшгея зараашш парагготров споралдгческпх образований, качественно повтоогаоспе вариации в области главного провала яояг~ зашш с максимумом значений параметров и вероятностей 'в областях Г'/акскмильного градиента ,

Во втором варианте строилась глобальная модель Е ^ и F - Sp^ead.

Суточные и широтные вариации рассматриваемых параметров глобальной модели удовлетворительно описывают эксперимент во всех широтных зонах» Хотя для описания особенностей каждого региона всо же более точной является модель по отдельным регионам» Оценки показали: среднеквадратичная погрешность модели — 0,54, что соответствует средней ошибке при сравнении с экспериментом Естественно с меньшей ошибкой описывается среднеширотшй регион, так как здесь i&; ямеем наибольшую густоту станций в широтной сетке„

В этой главе показаны возможности приг/.енегащ регрессионной модели параметров Е $ и Г - spU-P-ací.

Она монет быть использована для прогноза параметров спорадических образований* Дисперсия при этом оказывается немного больше ^ 0,57, Регрессионная модель /с с¿ и ££ приглешпла для' оденет диапазона полупрозрачности слоя Е в заданных точках трассы. Определив 40 12 из модели фоновой ионосферы можно рассчитать отношение " Получив из эмпирической модели параметров Еg значение критических частот в точке максимума слоя Е^ . можно построить профиль концентрации в рассматриваемой области с учетом тошсого слоя Е¡¡ либо, выбрав параболическую аппроксимацию либо, применив гибридное моделирование0 В основу детерминированной части гибрвдной модели положены уравнения гидроданш/шки и теплопроводности» с учетом ионов Hcj , перераспределяющихся под действием ветрового сдвига, интегрируемые по ^соте„ В качестве верхнего граничного условия на высоте 160 км выбиралось условие даф^узиошюго равновесия., Начальное условие взято из средаеширот-ного ракетного пуска0 Для численного решения системы применялся метод обратной прогонки с использованием неявной разностной схемы.

На следующем этапе производилась коррекция детерминированной модели по расчиганшм из регрессионной модели значениям Jé • Корректирующим параметром являются ионы Mq . Данная модель может использоваться для расчета А/ ik) профилей с учетом тонкого слоя Е ^ в узлах КВ-радиотрасс0

¡'моя алгоритм нахездеигя естественных ортогональных функций :•. гогроескокнкх коэффициентов, создашшй в Иркутском гос-

университете для расчета'фоновой плазмы, и, подобным образом, созданный алгоритм для определения индексов Г еас1, мояно перейти к процедуре расчета величины /^ па заданной трассо ( ^ - частота фона, 4/ - отклонение от фона, соответствующее определенным значениям индекса £ ).

Результаты расчета дали значение л V/ максимальное в высоких шпротах в ночное время ( л Ц$ = 9 * 12%), минимальное в сред-неширотном районе ( — 0,01-5%), и на экваторе от 0,1

до 5%. Расчеты, проделанные по регрессионной модели, дают значения , более близкие к эксперименту в интервале высоких индексов <: , чом расчеты, проделанные наш по модели Синглтона, в основе которой лежат эмпирические формулы, взятые из модели мерцаний. Для малых пнтенсивностей получается хорошее совпадение результатов обеих моделей как по , так и по частоте.

3 А К Л Ю Ч Е II И Е Диссертация построена так, что идет параллельное рассмотрение одних и тех же вопросов применительно к двум различным явло-ниям, тем не менее представляется целесообразным сформулировать глав;ше результаты проделанной работы в отдельности по рассматриваемым явлениям (Е^ и Г -зръеас!)„

Основными представляются следующие результаты.' Возьмем спорадический слой Е

1. Созданы эмпирические модели параметров и £ $

а также вероятности появления Е ¡> на основе разложения массивов ежечасных значений данных ВЗ за различные щпелы солнечной актиз-ности и созоны, для экваториальных, средшх широт и зоны главного ионосферного провала, включая его авроральную кромку. Модель удовлетворительно (со средней ошибкой'~ 14$) описывает эксперимент,,'В отличие от моделей других авторов, основанных только на медианных значениях, предлагаемая нами модель включает найденные при морфологических исследованиях особенности, в том числе экваториальную аномалию, главный ионосферный провал,, предвосход-ный всплеск частотных параметров Е ^ и т.д.

2. Разработаны теоретические модели Е гу „ благодаря которым: а) впервые оценена ро^ь ионосфорно-плазмосф^рных взаимодействий в образовании отдельных особенностей спорадического слоя Е в частности, предвосходного всплеска ^ Е5 на среднвшнротних станциях,,

б) впервые построена прикладная детерминированная модель тонкого слоя Е с коррекцией по нашей эмпирической модели.

3. Сделаны рекомендации к практическое использоЕашт разработанных ноли прикладных моделей: эмпирической и гибридной.

С помощью гибридной модели можно учитывать наличие тонкого слоя Е g на профиле /К (А) (с указанной вероятностью) в узлах KB - радиотрасс.

Эмпирическая модель параметров Е^ создана по той же методике, что к модель фоновой ионосферы. Это позволило стыковать их и получить модель параметра , позволяющую определить перио-

j о г 2 j

да, когда можно работать на частотах, превышающих j0 Г2 и тем самым увеличить - соотношение , т.е. работать с меньшими

lilj 1Л

помехам.

По явлешно F - s'ptead

4. Создана эмпирическая модель индексов F -spread и их вероятностей с использованием той же методики, которая применялась для слоя Е^ и эмпирической модели фона. Модель удовлетворительно описывает эксперимент, включая и такие особенности массивов денных как главный провал и экваториальную аномалию в индексах Г - рассеяния.

5. Сделаны модельные представления некоторых механизмов образования Р -$piead. В частности, с помощью модели ионосферно--плазмосферных взаимодействий, в которую был включен дрейф заряженных частиц под. действием возмущения с параметрами ЛГВ - волн, распространяющихся из полярных областей в периоды суббурь к сред-шш широтам, были получены резкие градиентг f/e ка правиле. Количественные оценки, проведенные нами, показали, что подобные градиенты 'могут генерировать градиентно - дрейфовые неустойчивости, приводящие к появлению развитого F -spread .

6. Птнменетю единой методики для эмпирических моделей фона и флуктуации позволяет рекомендовать эмпирическую модель

F -zp'iead для нахождения флуктуаций частотных параметров , варьирующих г.о времени, сезоне, гелиоцикле, с координатой. .Модель &>Ц может быть использована для расчетов диэлектрической про-пщаемостн среды, в которой распространяются радиоволны

Структура и объем работа. Личный вклад автора.

Диссертация состоит из введения, 7 глав, заключения и спиcica цитированной литературы, содержащего 360 наименований. В работе имеется 10 таблиц, 87 рисунков, общий объем 3G7 стр.

Все основные результаты,приведоншо в диссертации получены непосредственно автором. В работах, выполненных в соавторстве,, диссертанту принадлежит постановка задач, выбор численных методов решения, анализ и формулировка результатов, а соавторам -составление ряда программ, чпелешшй счет и, в -отдельных случаях анализ результатов.

Основные результаты диссортации изложены в монографии

1. Кутимская Г,I.A., ГУдкова Т.В. Регрессионная модель индексов рассеянных отражений. - Издательство Иркутского университета, 1987, 360с.

в учебном пособии

2. Кутимсгая к. А. "оделпроваппо основных параметров спорадического слоя Е ионосферы. - Издательство Иркутского университета, 1987, 130 о.

в методической разработке

3. Кутимсгая М.А. Автоволш п ш:т::г'п::с среда:-: отЗо:'; порода. - Издательство Иркутского уш:г.срзягс7а, 1937,, 30 -о

и опублзжоваш в следующих работа:::

1. Кутимская U.A», Гудкова Т.В., Везель И.В. Вероятностная модель индексов расселит;;: отражений /./ Псслэдовхп:я по геегаг -иотиз:.у, аэропорт и ;$изнко Солнца. • - П.: Пауга - IC35. - Вьл. 71 - С. 63-73,

5. Кутимтасал М.А., с-идель Б.П., Коси М.л„ Модель экваториальной олоктроструи с учетом врогатщх варлацяп, /У " ЗоссогппП езгапар по 'лодолкровшпга пспосфота, Теэ.кокл. , Тби-л^с:;, IC30.

6, Кутимсгля М.А„; Коси VLA., Срзл.з'-лгротпал глодол.: л'-рассс:;::нлг /7 У Всосо:оз::пй еоглинао üc ;-:снос ' у; Тез „докл.. Тб/.лис:1„ IÍ--C?.

Кутпмс:-.ая ".А.,, Гудког.з Т,В,, Рпджпбсва Г-р-тсс: в содг.ст:* rvaraoro ионосферного проката //, 5сосс:ознсг.

структура суоавроролшо!: испос-Т-оры",.

- ;::утс:., К:;-..

v/tkvcкая у, A, 0 покотогых осо£о:шо.т;-ях ярэ;гг-":с"ол:о-- • поведения иочеез опат:?."<!7роп, глюваш^'х -тгз "опл:.-

женных точках. // Исследования по геомагнетизму, аэроноши и физики Солнца, М.: Наука, 1970. - Вып. 7„ - С.54-64.

9. Кутимская М.А., Поляков В.М., Климов К.Н. и др. Динамическая модель взаимодействия области Г ионосферы и плазмосферы. // Геомагнетизм и аэрономия. - 1973. - Т.13 - В I. - С.41-46.

10. Кутимская М.А. Расчет иикрементов неустойчивостей в экваториальной ионосфере на высотах от 100 до 600 км./ Иркутск, у-т.

- Иркутск. - 1984. - 12 с. Деп. в ВИНИТИ, И 4757.

11. Кутимская М.А., Пенькова Е.И. Статистическое описание параметров среднеширотного 11у для гибридной модели ионосферы. // Х1У Всесоюзная конференция по распространению радиоволн. Тез.докл.

- Ленинград, 1984. - С.45-46.

12. Кутимская М.Л., Горбунова Л.М. Широтные вариации концентрации и температуры электронов в плазмосфере Земли. // Геомагнетизм и аэрономия. - 1976. - Т.16 - ¡Ь 6. / С.1126 - 1127

13. Кутимская М.А. Полярный ветер. / Иркутский госуниверси-тет„ - Иркутск. - 1976. - 67 с. Деп. в ВИНИТИ, 1» 1501.

14. Кутимская М.А.» Кузьмин В.М. Расчет силовых линий магнитного полк Земли. // Геомагнетизм и аэрономия. - 1969. - Т.9. - № 3.

- С.575.

15. Кутимская М.Л., Пенькова Е.И. Вариации основных параметров среднепиротного спорадического слоя Е / Иркутский госуниверситет. - Иркутск. - 1985. - 15 с. - Деп. в -ВИНИТИ, Л 6673.

16. Кутимская Г.1.А., Поляков В.М, Ионный состав и вертикальное распределение заряженных частиц в области Г ионосферы и про-тоносфере // Исследование ионосферы. - Новое- бирск, 1970. -

С.64-89.

17. Кутимская И.А., Кузьмин В.А. Модель замкнутой магнитосферы // Исследования по геомагнетизму, аэрономии и физике Солнца. -1971. - Л 13. - 375 с.

18. Кутимская М.А., Радаабова О.М. Расчет концентрации заряженных частиц вдоль силовой трубки, на которой лежит плазмопауза // Геомагнетизм и аэрономия. - 1975. - Т.15. - № 3. - 71 с.

19. Кутимсгля ГЛ.Л. Динамическая модель Г 2-области, включающая взакмодейстзис с плазмосферой. // X Всесоюзная конференция по распространению радиоволн. Тез. докл. Иркутск, 1972.

СС. Кутимская , Горбунова Л..'.'. Расчет концентрации олект-ронсь г'.ч гилого?. линии, опнрш:л;ейся на низкие сироты. / '..сесоюз-

31ШЙ семинар по r/атем. моделир. ионосферных процессов. Тез.докл. Иркутск. 1973.

21. Егорова Т.Е., Кутимская М.Л. Сезонные вариации концентрации заряженных частиц в верхней ионосфере. // Геомагнетизм и аэрономия. - 1974. Т.14. C.IS5-IS6.

22. Кутимская ".А., Радглбова О.М. Расчет концентрации заряженных частиц в области главного провала ионизации. / Всесоюзная конференция по физике ионосферы. Тез.докл. Ашхабад, IS76.

23. Кутимская М.А., Радг/лбова 0..V1. Особенности морфологии плазмосферы в области среднеширотного провала // Иркутский университет. - Иркутск - IS77 - 62 с. Доп. в ВИНИТИ JS 350.

24. Кутимская М.А..Сидоров U.M. Экзосфориая температура, представленная в виде суммы ряда по полинома:.! Лсглндра. // Геомагнетизм и аэрономия. - 1977 „ - T.I7. 152-153.

25. Кутимская К.А., Раджабова O.I.Í., Сидоров U.M. Крупномасштабная копвзглгл в магнитосфере и плазмосфсро Земли // Kp::y?cicii5 госу1хверситет. - Иркутск. - 1970. - 37 с. Доп. з ВИНИТИ, 499.

26. Кутимская ".Л., Г/дкова Т.В., Во золь П.В. Змшфическач модель индексов Г -рассеяния для экваторкальшх широт. // 71 Всесоюзный сомлкар по моделированию лоиос.Торм. Тез„дохл. То:.:с::( 1932,

27. Кутимская М.А., Р/дкога Т.З» Кмппрнческпл модель рассея-ш:я по частоте в области главного ионосферного провала //'Iii Всесоюзное совещание "Полярная ионосфера и ноносфсрно- магкитсофер-шо связи", Тез.доил. Мурманск. 1934.

20. Кутимская ,М.А. О механизмах образог-апг.ч рассеянных отражений в экваториальных широтах / Иркутский госунпверситоХо -Иркутск. - 1934. 20 с. - Деп. в Е1НЛТП. - t G26I.

29, Кутимская 1.1. А 0 „ худкова Т.В., Шиукашв::лл В,Л. и др. Морфологические особенное?:: F -рассеяния в области главного ионосферного провала Kiaioro повторяя. // Ш Бзосопзноо совещанп:-"Полярная по;юс!ова и ;токос$орло-!лапЕ'.тосSopiés связи'1, Тез„дс;гл„ .'.Мурманск, 193 -.г

30„ Кутимская Ц.Л. , Гудком т.3,г Попавога В,"., Еукетоз С, Раглогожо параметров В по естественным ортогокальпхп функция: spc:.:'Ji¡;:„ / Иркутский госуниворситет. UpicyrcK., 1934, - 10 с. - Д-т. в Б/ПС1ТП„ •• У 5533„

31. :мгтп:.:спая "J.J'.., Влияние солнечной и геомагнитной активности на состояние ионосфер": / Иркутск::;! госушшсрс::те'Г, -

Иркутск. - 1977. - 50 с. -'Доп. в ВИНИТИ, Jf 2541.

32. Кутимская ,11.Л., Воробьев В.ГЛ., Вакульский Е.И.

Koppeляпронны.; анализ стандартных сигналов. / Иркутский госуниверситет. - Иркутск. - I98S. -9 с. - Деп. в ВИНИТИ, й 553S.

33. Кутимская U.A., Шагабутдкнов A.A. Влияние акустико-гравктационных волн на электронную концентрацию фоновой плазш / Иркутский госуняверсктет. - Иркутск. - 1986. - 14 с. - Деп.

в ШИТИ. - & 5536.

34. Гудкова Т.В., Кутимская М.А. Эмпирическая модель

Г -spieacL , пригодная для расчетов характеристик радиотрасс. // Региональная научно-техническая конференция. Новосибирск. 1985.

35. Кутимская М.А., Воробьев В.1.1., гудкова Т.В. Корреляционный анализ индексов рассеянных отражений / Иркутский госуниверситет. - Иркутск. - IS86. - 9 с. - Деп. в ВИНИТИ, & 5539.

36. Кутимская М.А. К вопросу о размерах неоднородностей, вызывакцих явление рассеянных отражений. / Иркутский госуниверситет. - Иркутск. - 1984. - 23 с. - Деп. в ВИНИТИ, В 6260.

37. Кутимская М.А., Пежемская Г,'.И., Воробьев В.1,1. Вариации величины д _f, полученной по данным наклонного зондирования / Иркутский госуниверситет. - Иркутск. - 1986. - 4 с. - Деп.

в Е1КИТИ, Ji 5536.

38. Кутимская М.А., Тутолмина А.И. Соотношение между рассеянными отражениями типов ( / ) и ( к ). // Иркутский госуниверситет.

- Иркутск. - 1904. - II с. - Деп. в ВИНИТИ. - й 4756.

39. Кутимская М.А., Гудкова Т.В. сатирическая модель неоднородной структуры Г -ионосферы с масштабами о^ сотен метров до нескольких километров. // Ионосфера и солнечно-земные связи. Алма-Ата. - Наука. - 1985. - С.134-148.

4Ü./Кутимская М.А., 1Удкова Т.В., Везель И.В. Вероятностная модель индсьсов рассеянных отражений. // Исследования по геомагнетизму, аэрономии и физике Сол1ща. М.: - Hayica - 1985, - вып. 71.

- С. 63-73.

41. Гудкова Т.В., Кутимская М.А. Оценка интенсивности неоднородности": электронной концентрации по модели рассеянных отрааснпй // После до вания пс гсо1.агнетиз:.у, аэрономии и физике Солнца. ?.'..:

- Ьаука, I' 8?. - цып. 77» - С. 220-224.

••'•'с. Кугимсглл :.:.А., Кулкхсхий A.B., Лссновлч A.C. Пре.-восхсд-vj.:': ¡•фТ-.п'.т i спорадическом слое Е. Тез.докл. X '¿occozzrAi'. c:o:.z::nr г.с таг.нл иснсс-оры. ;.;с?::га, Ц-ОС, с.79.